Рузский Д.П. - Теория струйных аппаратов (1903)

вается возможнымъ. Но если принять, что выходящій изъ пространства /? воздухъ нагрѣтъ до 300°—500% то наступаетъ почти равенство удѣльныхъ вѣсовъ высасываемаго воздуха и выходящаго изъ конуса пара, который обладаетъ почти атмосфернымъ давленіемъ; для такого случая снова, слѣдовательно, формулы (20) до (22) будутъ вѣрны. Этотъ случай встрѣчается въ одномъ изъ самыхъ важ ныхъ и наиболѣе распространенныхъ изъ струйныхъ аппаратовъ, именно въ пароструйномъ аппаратѣ паровоза, служащемъ для усиленія тяги: но здѣсь приходится имѣть дѣло со вторымъ случаемъ смѣшенія (черт. 1), ибо надо представить себѣ черт. 4 измѣненнымъ въ томъ смыслѣ, что всасывающій воздухъ поступаетъ въ пространство смѣшенія ( сбоку; вслѣдствіе этого здѣсь ? = 0 и рав. (20) напишется такъ: 11- +И £’) +2Х" (£)=—>.-• (20'). въ то время какъ ран. (21) и (22) остаются неизмѣненными. При этомъ въ формулахъ (14), именно: означаютъ; 1\- поперечн. сѣч. отверстія конуса, /гз— сумма пои. сѣченій всѣхъ дымогарныхъ трубъ, І'х—нижнее и /*’—верхнее поперечн. сѣченіе дымовой трубы, гѵі~ скорость пара въ устьѣ конуса, w,—скорость раскален. газовъ, съ которой они поступаютъ въ простр. смѣш. (дым. коробку),