Акулов К.А. - Материалы для проектирования французских водоподъемных плотин систем Поаре, Шаноана и Дефонтена (1902)

Средняя скорость теченія надъ плотиной будетъ ТЛ а 12 г Т — -- zr; 5,19 метра, У 2,31 а высота обратной волны ниже плотины будетъ 1і — у 3 — 2,31 = 0,69 метра. Само собой разумѣется, что уравненія, положенныя въ основу вышеприведеннаго расчета, нельзя считать точными, а потому и на получаемые численные результаты нужно смотрѣть только какъ на приближенія. Дѣйствительно, какъ въ первомъ уравненіи, касающемся примѣненія теоремы количествъ движенія между профилями л°2 и ?^3, такъ и во второмъ, касающемся примѣненія теоремы Бернулли между про^ Филями и л°2, сдѣлано предположеніе, что каждая струйка воды движется въ разсматриваемомъ профилѣ съ одинаковой средней скоростью. Кромѣ того не принято во вниманіе треніе и взаимное притяженіе частицъ жидкости. Все это вмѣстѣ даетъ въ результатѣ конечно погрѣшность, величину которой опредѣлить При современномъ состояніи науки нэвозможно. Расходъ зато- Но лучше всего полученные расчетомъ резульдленнаго вода- таты проконтролировать помощью эмпирической формива по форнулѣ Lebros. Для даннаго случая имѣется такая формула, данная Lebros Буквы, входящія въ нее, имѣютъ прежнее значеніе. Что касается до коэффиціента jx1 то величина его измѣняется въ зависимости отъ величины отно- - $ — V Т U тенія й Lebros составилъ для него спеціальную таблицу, которую мЫ приводимъ ниже.