чвающей, вли то м. другое вместе)
`Относится. к монохроматической
диации, мо применим. и К ннтеграл
чому потокурадкации в определен
ом, интервале длнн.волн, причем за
хоэффициент ослабления принимается
в этом случае взвешенное среднее з
коэффициентов. ослабления ‘для аз
нечной_радиации в атмосфере З, Л.
‘ишется?
1= 
ое 
аса ет
тде / — нитенсивиость. (влотностьпо-
тока) раднации у земной поверхности
(кли 
на 
ннтересующем _ на
в 
атмоофере), 
{о—-то же на 
гр:
лице _ атмосферы ° (солнечная . 
посто:
янная), а-- объемный 
коэффициент
ослабления, _ р—- плотность ‘воздуха,
45 
— мпемейт пути уча сквозь атмос-
Феру, " —- 
масса. атмосферы' (по вто.
ненни). Подставля, 
е7® 
е р
‘кожффициент _ проэрачности
нный._для ннтегральной 
`рач
лучаем 
закон `Бугера:
е р”
орн зенитном. расстоянин соднца
не более 60% /=х д° 
При г бо-
ее 60° р определяется. по таблицах!
Быпорма с учтов кркмоны итмо-
сферы.
`Синоним: закон Бугера 
—- Ламберта.
. Соотношение между_ величинами
потоков 
раднации, 
приходящей 
на
пормальную () й 
наклонную ()
® оуу олеряности `(акой косину
<ов). В метеородогии 
нанболышее 
эно
чение нмсет поток раднации.
зонтальную. поверхиость, Назы!
также › инсоляцией. Пр 
этом
ГМа вли Р соз 
2 где 
В —- ы
сота_солища, Е—=его Зенитное 
рас-
ЗАКОН МИ. Закон рассеяния ра
днацни. 
сферическими — 
частичками,
размеры 
которых. прейышают длуна!
воли. 
радиации. 
Кожффициент `рассе-
яния — выражается _ формулой 
®)
= 3 
где а. иаменяется в пределах
-от_0 ло 4,а пропораноналыно. коли-
честву взвешенных. частичек. Рассея-
‘аэрозолями. 
подчиияется . этому
Закону Ср. заком Релея,
ЗАКОН” 
ОХЛАЖДЕНИЯ — НЬЮ-
ТОНА. `Закон, определяющий коли-
з
нми,
чество ‚ 
тепла _ #, 
отдаваемое — за
время @ поверхностью $ тела, нагро-
того до температуры. Т, в среду, тем-
пература которой Т:
49 
=а(т—т’) 
5
на а- кодфщаент толлоотдочи.
ЗАКОН ИАСКАТЯ: Даолаие на
жидкость, 
произкодиное “ элешних
сплть передается 
жиджостыю: 
одя-
поково во Жсех поправлелиях:
ЗАКОМ ПЛАНКА. 
Зако распре-
лешя 
ергии: 
в слектре" 
колучения
Зесолютио” 
чериого ТЕЛа по ° АЛИН
ы
е В, у— млучательния способность
лзн лы воскы. А н абсолютОЙ
тобоериоры 'Е е оо ь
Коротйння паеных У° носое
оя 
Волоцаана.
ЗАКОн - РАДНОАКТИВНОГО.
РАСПАДА. Пр квоитины ол
о
ао 4/.
исло. атомов, которы
а нмальый жожснт. вромени, а
лостоляная 
оо распай
ло 
веролтцость риспода. ома. 38
Улиицу 
временя,
ЗАКОН " РАСПРЕДЕЛЕНИЯ._Рях
эеромтностей _ возможных _ эничени
ао па иии
КОН ^ РАУЛЯ. — Завксимость
пругост насыцения" ад деольным
Зодным 
‘растоором Ер ег кОЦеНтр
а раствора
м
в -,
где 
М/М + п) — концентрация _ раст-
вора (М — число молекул воды п п—
щения,
'ЗАКОН РЕЛЕЯ. 
Закон рассеяния
раднации (света) 
на 
сферических ч
слчках, раднус которых, меныше 0.
злины волны `раднации, В предполо
No лвляктся проводнихамн, 
3 . вы:
ражается следующей. формулой: для
коэффициента россеяния ®г
ЗЗ
где п— показатель. преломления сре-
ы, М—— число Авогодро.
`Отсюда слелует, что, го З. Р., 
рас-
сеяние обратно пропорционально чет-о
вертой. степени лИЫ ВОЛНЫ Света,
Расениие о. эгому, эакойу аы
вастся. релесоския, 3 
Р, примения
кмолекулярному рассеянию раднацию
в атмосфере,
ЗАКОН 
— СМЕЩЕНИЯ 
|(ВННА).
Выражение стязи длнны, волны мак:
‘симодьного_нздучения
‘етно черного тола © его
темоермтурой. Т:
ыа = 28 мкм -гра.
ЗАКОН 
СОХРАНЕНИЯ — ВИХРЯ
‚СКОРОСТИ. Положение, что. 
в о-
`ризонтальном потоке идевльной баро-
тропной жидкости вертикальная 
о-
ставлиющая. абсолютного инхря’ ско-
ост 
в 
каждой — НИНВИДУЗЛЬНОЙ
частице остоется.‘постоянной.
`Синонны: вакон. сохраненни. завих-
ренности,
ЗАКОН 
СОХРАНЕНИЯ — КОЛИ-
ЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ. Принци, 
вы-
текающий. нз первого Закона. движе-
ния_Ныютона, устанавливающий, что
в физической. системе, изолированной
от воздействия внешних с 
абсолют-
ое количество движения. метериаль-
ой точки 
или. системы есть величина
постоянная 
н 
не зависящая. от про-
цессов, происходящих, вие.системы,
ЗАКОН 
СОХРАНЕНИЯ МАССЫ,
Принция. — классической _ механики,
‘устанавлизающий, что 
масса не о-
жет создаваться. нн нсчезать, а_ 
мо-
‚ жет только переноситься. нз ` одного
` объема 
в 
другой. В 
метеорологии
`выраженнем 
В, С. М. является ураю-
‚ нешие неразрывности,
— 
ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МОМЕН-
А — КОЛИЧЕСТВА 
ДВИЖЕНИЯ.
Гринциг, вытекающий из. второго 
за
на движения Ньютона н устанавли-
зший, что абсолютный, Момент ко-
ества “ движения 
есть’_ 
свойство,
урос не может создаваться. и нс-
т я может только передаваться
‘одной физической системы ® дру-
той 
через 
действие 
момента 
свлы.
В изолированной. физической.снетеме:
абсолютный. момент количества 
док-
жения остается постоянным,
Синониы: 
закон 
сокранения — мо
мента, пращения
ЗАКОН 
СОХРАНЕНИЯ — ЭНЕР-.
‚ГИИ. Положенне о том, что полная
энергия_изолированной системы оста-.
ется постоянной, хотя возможен пере-
од энергии з '‘одной формы в ДрУ-
в 
эквиваленткых 
количествах-
'равнение _ первого _ мачала 
термо-
‘динамики является частной формуи-
ровкой З. С, Э. См, еще уравнение
Знергии.
ЗАКОН _ СТЕФАНА 
— БОЛЬЦМА-
НА. 
Выражение дя 
натегрального!
потока нздучения._обсодютно черного
тела. в зависимости от его АбсОдЮТ-
ой температуры :
Вра оГ,
тде о— постоянная Стефана
ма 
ноя 8131071 кад/смй: мн
Жтраде,
ЗАКОН СТОКСА. Закон, опреде-
‚лнющий, силу 
сопротивления. 
пязкой
среды 
(вязкой 
жидкости), 
действу-
ющую 
на 
падающую 
шаровнлную
твердую частичку:
Р е бтуго,
тде Ё — сила _ сопротивления 
_среды,
в— козффициент вязкости среды, г—
болнуе астч 
о-— скорось а-
ЗАКОН 
ЭГНЕЛЯ. _ Приближенно!
оправдывающееся. _ положенне, - что-
скорость 
прямолинейного — переносй
воздуха: 
в верхней 
половние 
тропо-
сферы возрастает с высотой примерно!
в той же степени, в Какой убывает
тлотиость воздужа:
`Синонны: 
закон. 
Клайтон—Эгиеля.
ЗАКОНЫ ДВИЖЕНИЯ НЬЮТО-
НА. 1, Всякое тело сохраняет состоя-
эне. покоя’ 
или’ р
моличейного _ движения,
скольку. 
оно 
не 
вынуждается_прило-
женными. 
силами. 
ломенять 
это о-
жолисстиа да
прогорижнально. дыжущей - саде
провсолне о направлению ой Пря“
Мба о которой та л. ейетиует
% Дедстоно. вседа есть амн
протаоооовоане ° пропиводействие:
ао аинОделстних о двух ° тел
155