постевленная ` звдача Оыле решзна до конца, нем сле-
для 
коэфтициента турбулентности. Строгвя 
теория для
структуры кооффициента 
турбулентности 
отсутствует и
цели используется теория размерчости и эвристические
вния. Размерность 
коэффициенте турбулентности равна
ату - длины, деленной 
на время, е эмпирические 
— даннне и
Физические соображения застевляют предполагать, что.
о зависит от высоты 
& 
нед подстилеющей поверхностью
двихония сплошной средн -
Возножные варнанты
1. Козффициент турбулентности 
К 
линейно 
зевисит от Вы-
. Текая зависимость 
может быть как линейно-однородной
К(2) = 
ш'а 
, 
ОНО
шшо—ивошорош‹ои 
"
К(а) = Кохы’ в 
- 
(18 
)
В этих 
формулех 
К- козфрициент турбулентности на уров-
) 
вющей 
понерхности, 
и *- пераметр,имеющий размер-
ь скорости: Формулу ( 18 ) можно зеписвть в виде :
Ё 
*
К(2) = К( 1 + -я ) = К( 1а а* ), 
(19 
)
юн 
о
- параметр,имеющий размерность длины.
‚ © физической точки 
арения формуле ( 17 ) 
некорректнея,
`для 
® = О 
К(0) = Ои для 
подстилеющей 
поворхности
ставовятся ревными нулю ( см. 
( 4 
) - ( 6 ) 
), то
отся. Между 
том эта формуле для коэффициенте тур-
ти приводит к 
хорошо известному в гидрометворологии
ческому авксну распределения скорости сплошной с эды
е с дополнительно введенным помимо 
и* пераметром ше--
ости 
&
вязи 
со 
скезанным, будем 
испольао:эть формулу ( 18 )
( 19 ). В этом случае
е 
* 
ГЫ
- 
(1жа л* ) = ра (т ) фна ), ( 20 )
о 
о
175°
получить вид Функции 
1(#) 
зедеваясь 
различными выра-_.
\
С
\
)
/