го имеют размерность хх / %-
Аналогом дифференциального уравнения ( 1О ) будет
-${ - и [р онай г - 8& :) . 
( 56 )
Здесь операторы 
019 
и 
Сгай 
вычисляются 
в укезанном фазо-—
вом пространстве. Ректор 
@ й / @ { рассчитывается на основе
соответствующей метематической модели, в тенаор дийФузии 
— ту-
тем обобщения изложенного одномерного подхода.
Приведенное сбобщение 
рассмотренного метода на многомер--
ное совместноз 
распределение может быть эффективно испэльзо-
вано в 
гидрологических моделях, когда 9 удвется свести сис-
„тему дийференцивльных ` уравнений для двухобъемной ( многообъ-
емной ) 
схемы трансформации к пдному уравненик относительно
@ 
более внсокого порядка. Это происходит, когде 
стеновится
навоаиоиш ‘решить уравнение ( 48 ) относительно ©-
В денном случее будем искать 
безусловное совместное рас-
пределение @) 
и , для момента времени 
+ „то есть двумер-
ную плотность распределения (, ›9%). А так как @ = @, + ®,
‚ 
то одномерная Функция распределения расхода 
@ 
внрааится че-
еа 9(0 ›0,,*) следукщим образом :
о 
@- @,
?(0,1) = Ё о, ё"‘“.-%›“ а, , 
с5т )
а плотность 
1 (0,%)
“ 
о
т(0,1) = —ка - ‘]; 9(00 - 9*) 99 =
о
:ёо‹о—аг.пг‚с› 995 
(58 )
Для функции ® 
будем иметь 
следующев 
цийеренциельное
урэвнение в координетной форме :
э ® 
СЛ 
о % 
СЛ 
д 
о ®
Тг‘тпт[вптг‚*”‹г——цёв ) * -*= [ Рыто-@; *