родинамического давления. На этом цикл расчета для несжимаемой жид-
кости заканчивается, а для сжимаемой жидкости данный цикл расчета до-
полняется рещением системы уравнений (2), Затем весь ход вычислений
повторяется на следующем временном интервале. При расчете надо пом-
нить, что счет значительно упрощается, если находить поле вертикаль-
ной составляющей скорости двигаясь вертикально вверх, а при вычисле-
нии давления сверху вниз. В противном случае придется каждый раз вы-
числять постоянную интегрирования и проводить пересчет уже с ней.
В случае невыполнения условия (5) возможно приближенное решение
гидродинемической задачи с помощью "непримитивных переменных" для
трехмерной области с учетом скимаемости жидкости.
Применение операции "вихрь" к уравнениям движения Навье-Стокса ,
приводит к полному исчезновению члена, содержащего давление нескима-.
емой жидкости. Посмотрим, нельзя ли каким-нибудь способом сохранить
тидродинемическую часть давления тек, чтобы полученные уравнения опи-
сывали движение сжимаемой жидкости, 
@ алгоритмизация значительно не
усложнялась, Данный способ мог бы быть следующим. Гопустим, что общее
давление, стоящее под знаком градиента, 
мы разбили на две части, потре-
бовав выполнения следухщего равенства:
венаВ — веаа, „ ои 
в „ фе 
Йу „ ВЕЬ 
(2)
Р 
ООЛННи 
] 
ЭУЕ 
ЫЫ 
„ь 
°
тде , - гидродинамическое давление, ' /2, - гидростетическое давле-
ние, „Йо - средняя плотность жидкости.
Если же мы теперь применим операцию "вихрь" к уравнению Навье-
Стокса, учитывая равенство (21) ‚ то получимрслешшее уравнение *
88 ‚ (Губе - (&2 9) \ = гоё 
<в 
* Табд. 
(2
Мы будем решать гидродинамическую задечу в два этапа. При взятых
с предыдущего интервала времени составляющих вектора скорости движе-
жения воды, начальных значений поля "вихря" вычислим на конец выбран-
ного интервала времени новое поле "вихря". Однако 
для продолжения
счета нам придется по заданному полю вектора "вихрь" я полю расходи-
моств потока определить поле вектора скорости. Как известно из курса
тидродинамики [3 ТЕ “вихрь"определяется через проекции скорости й,
проводя их последовательное дифференцирование и последовательное вы-
читание, можно получить уравнение Пуассона относительно составляющих
вектора скорости движения воды
аМ 
= - гоё 62 — ос ай Й. 
(23)
Можно показать, что решение уравнения (23) относительно состав-
лякщих вектора скорости и решение обратной гидродинамической задачи
по известному методу с вспользованием теоремы Тельмгольце [ 3]
тождественны. Но при приближенном решении 
уравнение (23) требует
49