(15)
& “ опа ( 2% 
2
Используя выражения (8) - (15), запишем уравнение движения (7) в
Зезразмерном виде
7
аеоры овИ нефох поно) 0
+ га ф -леа" И) + д%[аг{‘{: зар - лстр ). 0О
Если число Рейнольса (13) не превосходит величины‚обратной а 
3
то учитывая соотношение (5), запишем (16) в виде
2
ееа + оо соеае 
ф) ноно, 6
Отметим, что соотношение (5) выполняется для большинства водоемов.
Используя уравнение несжимаемости, внражение (17) мы сможем запи-
сать в виде
22 
г д 
— 
; 
-
- р б О 
рщЕ 
=0: 
(18)
Возвращеясь к размерным величинам, запишем уравнение (18) следу-
ющим образом: 2 
7°
У 
ооа оо 
Е 
(19)
Полученное выражение допускает интегрирование в явном виде. Вмес-
то постоянной интегрирования следует взять 
г”продинамическое давление
выпележащего слоя, это действие придаст полученному выражению физи-
ческий смысл, превратив его в вертикальную составляющую тензора нап-
ряжений
#тай
ди
В=И ор б 
, 
(20)
что й требовалось доказать.
Решение гидродинамической задачи в соответствующей постановке может
осуществляться по следующей схеме. Из первых двух уравнений движения
(6), квадратичные члены которых линеаризованы относительно малого
промежутка 
времени [4 ], на основании ланных о начальных значениях
полей плотности, скорости и граничных условий 
определим поля гори-
зонтальных составляющих скорости на конец выбранного интервала време-
ни. Затем методом бегущего счета из уравнения несжимаемости опреде-
лим вертикальную составляющую скорости. На основании найденного поля
вертикальной составляющей скорости из уравнения (19) найдем поле гид+-
48