е
ном (струйчатом) режиме, при_чем сопротивления пропорциональчы пер=
ой степени скорости (закон Пуазейля, 1840).
ооа
ь
16
с
Как уже выше отмечено, раздичие между ламинарным и турбулент-
ными режимами было выяснено 
Рейпольдсом, подтвердившим опытами
свои теоретические' рассуждения (1879), оспоранные на мстодс размер-
мности и механического подобия. При этом Рейнольдсом установлгна за-
‘симость критической скорости перехода 
`одного 
режима 
движения в
лругой и тиде покаяательной 
зависимости:
х
о. К 
К-
где. 
Ми -— некоторый постоянный коэфициент при’постоянной (форме
поперечного сечения 
потока (труба) и постоянной шерохона=.
-тости (неровности) стенок (стекло, свинец);
@ — плотпость жидкости (масса сдиницы 
об‘ема);
No — коофициент вязкости жндкости (сила трения, 
приходящаяся 
на
ки, еднинцу — поверхности);
— 
гидраплический_`радиус;
@ — — 
| — показатели степеней, 
числовые значения которых выно-
З 
41р 
яятея при применении метода 
`размерности;
ициент визкости, имеющей 
размерность:
длина. —. скорост
Ччело Мир равное
называется критическим числом Р:\:‹льдса, при чем это число беараа-
мерное.
При турбулентном режиме 
потери (сопротивления) прямо пропор-
циональны кнадрату. скорост
!
в;
"Так как скорость на границе ламинарного слоя при турбулентном
режиме равна скорости турбулснтной части потока, то и потери ма гра»
инце этих слоев 
должны быть равны, @ поэтому:
; 
Тач
ая 
‚ 
;
ъ 
ом 
са
1е 
й); Кц = К, 
м, 
й
эткуда.
1 
Уно 
т
в 
к 
ацо 
оУМ
ли
К; 
ир 
в 
с
т. 
е
Таким образ 
изит Шези С пропориновам и 
числу Рей
нольдса.
ке эфи
См. проф. 
Т. 
Пешль. 
Курс глдравлити. стр. 575 русского, перемода, Мзд.
„О1 
лакже 
п;оф. 
Мнлзожекий „Рждравлинат, стр. 
®