2 
<6
— 
1|, Общие определения
К настоящему премени эксперимснтами 
подтверждены — оснонныс
положения Ньютона (1686 г.), сводящнеся при 
опредсленим 
сил_ виут-
неннего трения, т. е. 
снд, 
проявляющихся при перемещении слоев жид-
кости друг по другуу к следующим основным положениям?
4, Силы внутрениего трения прямо пропорииональны ` относителят
ной скорости. 
перемещения
9. Прямо пропорциональны вем
З. Зависят от свойств жидкост
4. Не зависят от давления.
чине соприкасания слоев жидкости;
При 
этом, как достаточно наглядно показал _ проф. Н. Н, Павлов
ский, 
! законм. Ньютона 
применимы как к ламинарному движенню, так и
к турбулентному, 
при котором слонстости (струйчатости) движения соб-
стненно ме наблюдается. Сравнительно очень недавно. 
стало известно.
оснонное 
— положение 
Л. 
Праналя (, РтапЧ 
— 1904 
г.), что всегда
имеется зона 
близ стенок русла, 
находящаяся в ламинарном — движе-
нин. Существование 
же вообще и взаимнос ` различне 
_ламинарного ®
турбулентного 
авижения ` экспериментально 
_показаны 
©. Рейкольдеом
(Ксупо!5). 
в 
конце прошлого 
столстия (1883) для 
— труб, а для откры-
тых русел Хопфом (Нор!) в начале этого века (1910 г
Зона ламинарного 
движения в ближайшем к стенко слое движуще-
ося 
вообще турбулентно нотока весьма 
мала и, например, 
® „широкий
канал, обделанний слосм бстона 
в средних условилх при гидраплическом
радиусе К =1 м, скорости течения У+=3 м/сск., томпературе воды. 1 == 10,
корфициенте Шези 
С-=70 имсст ламинарный слой 
ё-т0, 15 мм-=0,00015 м.
рн обделке другими матерналами русла _ канала, конечно, — полу-
чим и другие значения для , ибо 
чем 
больше 
перовностей 
имеет по-
нерхность 
обделки, тем 
легче 
создастся 
турбулентность — движения..
„Встречая сравнительно мезначительные 
пыступы степок, 
ламинарный
слой может плавно их обтскать; при выступах более — значительных об-
текающий слой можст на низовой 
сторонс (по течению) _ выступов да-
то отрывы“ , В этом случае 
„в пограничном 
слое ` закономерности
начинают подчиняться иным условним, уклоплющим — связь 
поверхност-
ного трения со скоростью к квадратичному закону', 
т. е. к турбулент-
ному режиму, при_котором 
сопротноления — пропорциональны — иторой
степени скорости , тогда как при 
ламинарном они 
пропорциональны
перной степени скорости дпижения,
Возникающие _ при этом ` вихревые 
и „петлеобразные* 
® движени»
усиливают (создают) турбулентность потока и увеличивают потери энер-
гин (сопротивления). Таким образом. 
по существу 
нет отличия 
между
Си оро Н,
* ы ае Нр
з Та 
же стр‚ 200-
* 6 Тр р 
А. Соткения. Аэроданамни, ка ореизесноя оснока миии
1923 г. стр; ЧВ С. об отрыве наняс в работо проф» Я. Л» Паляусва. „Меланичес-
‚р подое 
о прайснонн 
в депьтонн мее влронех сооруж : . 
дрня
оборат- Призожснне 
М. том. 
У! 
Трудов 
ВНИЙГИМчу етр. 
1
оана ее
л, 192 очитаст‚ 
что турбудевтный 
режим при. 
обыеных «воростах м при.идеолинео
\макнх 
стонных 
возможен” 
при. 
степеши 
175 иие 
которой е уменьшается: С
проб Пвзовскидо ст 
284
СЫ 
о Менавнам и чвория прыжко потока жидкости" А. В. Грицук м прор-
А. Я. Миданин, в 
жоме У трудов 
ВНИЙГИМГ 
о» стр. 10 н др»
Н Повловский. Гидраязика ч; 
1 етр. 202 н 8%