крупности осевших в отстойнике наносов без большой погрешно-
сти можно принять по линейному закону. При Фннр > Тим И
осаждении наносов в условиях первой расчетной области или
Ф©(п-+1а З,5Фна 
— при осаждении в условиях второй расчетной
области неточность вычислений составляет 10%.
При указанном допущении полное количество осевших из
1 
м% воды наносов выражается площадью треугольника с наи-
большей 
ординатой распределения 
по 
крупности /эжах, 
©СЛИ
(@ = Фпа :
на 
— — нна 
Н )
Е 
аНа 
— 
на
р, — полное 
количество осевших 
в 
оТ-
— 
(215)
ТА° Р, [а “(а о]
стойнике 
наносов определяется по одной из формул (72, 78, 80)
или (211 а— ).
Формулу для определения ординаты распределения при лю-
бом значении @ в пределах иа И @па МОЖНО Записать в виде:
: 
Фаа — 
®— 
к/ 
ме
ЕНЕа 
(216)
® (@еноз — уа )° 3/сек
а количество наносов с крупиостью более г@
а 
Фача — ® 
оуц
Рае онн 
] 
( ® (и+1)з — Эааа ) с З
Уравнения (216) и (217) облегчают расчет насыщения потока
наносами при промывке отстойников для определения значений
«Фут и т по формулам (148, 150).
Если @=@хт, На осповании (216) и (217) можно написать:
е 
® а+а — ®, 
кг/ мз
ееа — Эоы 
— е 
д аее 
9
и
ы 
Фа 
— Эт 
\* оу
0 ат аН» ] и ( ® (п+1)з — ®т 
а ) ое 
(2]9)
В этом случае для вычисления @х и т по уравнениям (148,
150) значения /, (е-ч) * 
“а 
определяют по фор-
* 
®(ач 
з
мулам (218 н 219), что значительно сокращает расчет.
Линейное распределение по крупности осевших напосов, ко-
торые подвергаются размыву при промывке, облегчает и расчет
динамики насыщения потока по длипе отстойника. Здесь сущест-
венно упрощается подбор значения наибольшей гидравлической
крупности частиц насыщающих поток наносов Фивах, изложенный
в $ 12 настоящей работы.
Ра