это влияние путем включения в формулу величины гидравличе-
ской крупности частиц, закономерность`изменения которой ме-
пяется в зависимости от режима осаждения наносов (турбулент-
ный, ламинарный или переходный). Эта формула, приведенная
в работе А. Ш. Барекяпа [7], имеет вид:
й
“ = 37,7—'{_—« д 
(123)
э
А. Ш. Барекян дает следующие формулы:
для 0,0001 < а< 0,00025 м
и =0,317@ 1‚;# : 
(124а)
для 0,000%5 < & < 0,0015 м
ч =355уа ц В, 
(1246)
для @> 0,0015 м
чо= ПЛУ@в 
(124в)
В перечисленных 
формулах 
(120, 122—124а— 
6) приняты
следующие обозначения:
и„ — скорость 
потока, 
соответствующая 
началу 
размыва,
м/сек;
@— средний диаметр частиц напосов, м;
а, — диаметр, соответствующий 90% содержанию частиц по
кривой распределения паносов по крупности, м;
К — гидравлический радиус потока, м;
@ — гидравлическая крупность частиц напосов, м/сек.
В формуле (121) размеры & н @ приняты в см, а скорость
о— В СслЦсек,
Для сравнения в таблице 14 и на рисунке 18 приведены дап-
ные, характеризующие изменение скоростей в 
зависимости от
днаметра частиц наносов однородного состава, вычисленные по
вышеприведенным формулам, при гидравлическом радиусе по-
тока В =1,0 м.
Особенно большие расхождения получились в значениях ско-
ростей, рассчитанных по формулам Барекяна 
и 
Ша-Юй-чип.
Наиболее близки между собой результаты, вычисленные по фор-
мулам В. Н. Гончарова и И. И. Леви.
Формула М. А. Великанова для крупных частиц дает не-
сколько преувеличенный результат, а 
формула Г. И. Шамова 
—
преуменьшенный.
‘нализируя имеющиеся данные, считаем, что при расчетах
удобиее пользоваться формулой В. Н. Гончарова, что мы и де-
т