Сходимость по т является очень медленной: принимая л == 1,
К=1, 
В = 
10% 5 = —0,1, можно найти, что при е = 10°*
т = ю, а при в == 10`° то — 20 000.
8.4.3. Устойчивость теории точечного разбавления
Рассмотрим коэффициент дисперсии К, полученный экспери-
ментально на основе теории точечного разбавления. К вводится
в уравнение дисперсии, которое затем решается при любых на-
чальных 
условиях. Примем 
& (0, ) за вычисленное решение,
ас 
(0, #) за точное решение, т. е. за решение уравнения дисперсии
для вполне точного К. Конечно, это очень сильное допущение,
т. е. 
при отсутствии полевой экспериментальной погрешности
решение строго удовлетворяет уравнению дисперсии.
Отмечалось, что теория точечного разбавления является устой-
чивой, если невязка между с (0, &) и & (0, ) соизмерима с погреш-
ностью экслеримента. Наиболее приемлемой 
нормой 
является
норма равномерной сходимости:
1е|= 5ир|е(&, 9) |.
Применяя преобразование Фурье & ($, 0) от с по *, получим
1е( Э< 1е(& д145
ЛЦ\‹Ы}Р]ЩЕ. 2)|45. 
(8.4.1)
Задача определяется системой:
КАс— У
с & 0) = с (,
где_со (х) принадлежит 6 (&").
Решение в изображениях Фурье записывается:
6(& 9 = & () ехр -- (4?КР -- 2нлв5) й).
`Положим Ег, с == с — & и определим ее из (8.4.1):
|Вге| 
< ир || Егё 
( )|45.
‹
Принимая 6 за погЕешиость в К, данную в разделе 8.4.2, имеем:
| Ег ё| == 4л°Е% |0| , 
() |ехр [ 
4К& -- ЭлВ5) 
й),
216