Последовательной заменой /* = & и лй
мость:
находим зависи-
т * ] е (, 
(0) @ =
т
в 
92яда Г (—5) 
Г (5 -- п/2)
=[К(0)р 22 
—
которая аналогична формуле, полученной в разделе 8.2.
8.3.2. Анизотропный оператор диффузии
Рассмотрим оператор:
У К' ооа + УВ ® т Е1(
227 
=
А
Предыдущие результаты и теоремы имеют силу и в этом случае
при_следующих допущениях.
Предположим, что КИ (х) являются действительными, при-
надлежат С и ограничены так же, как их производные до второго
порядка, В, (х) принадлежат С® и ограничены так же, как их
производные первого порядка; у принадлежит С® и ограничена.
Предположение строгой эллиптичности подтверждается а'' (х),
т, е. существуют такие две положительные константы йо и о,
что для всех х © К" и для всех & = (& 
... &) справедливо:
ю > Е> а' (0 6) > 
‚}_‘| ё
Более того, физические соображения, подобные взаимозависи-
мостям Онзагера, показывают, что К/ являются симметричными
и, следовательно, могут быть диагонализированы.
1. Предположим, что главные направления дисперсионно-диф-
фузионного тензора неизвестны. Можно непосредственно исполь-
зовать результаты Иосиды и Силли при данных допущениях и
получить такие же леммы и теоремы, как в изотропном случае.
Для учета анизотропии должна быть выбрана начальная прове-
рочная функция Ф,;
Ф, (х) — (4е! а)!? т*/2Ф (тах),
где а — правильная матрица (а;)) с постоянными коэффициентами.
Здесь Ф, будет концентрироваться 
в начале координат путем
изменения только одного параметра т.
Предыдущая последовательность лемм обнаруживается, если
имеют место:
209