4.1.2, Коэффициент поперечной днсперсии
Классическая постановка экспериментов описана Фридом и
Комбарнесом 
[110]. При этом режим концентрации является
асимптотическим (что означает стационарное распределение кон-
центрации в измеряемом сечении для больших моментов времени),
а перенос неодномерным. Таким образом, уравнение дисперсии
принимает вид:
и (дС/дх) = К; (@'С/д/). 
(4.1.14)
Расчеты проводятся как для чистого трассера, так и для более
общего случая, когда жидкости отличаются по плотности и ВЯз-
кости. Для того чтобы решить вторую задачу, в которой скорости
меняются по сечению, можно использовать два метода: 1) «локаль-
ный метод», который учитывает распределение скоростей и позво-
ляет найти для каждого эксперимента кривую зависимости коэф-
фициента дисперсии от локального числа Пекле; и 2) «глобальный
метод», сводящий общий случай к случаю с трассером путем вве-
дения средней скорости,
Второй 
метод показал 
хорошую аппроксимацию решения
(рис. 4.1.3), так что ограничимся в этом разделе рассмотреннем
только случая трассера.
Пористая среда, которая является двумерной, рассматривается
неограниченной в обоих направлениях. Уравнение (4.1.14) ре-
лшается для граничных условий:
дС/ду ==0 
при у = < ©9,
С (0, 9) 
= С, при О<<у< - оо 
(4.1.15)
С(0, у) =0 
при 
— со << 
0.
Решение при условиях (4.1.15) имеет вид:
О1 
и
— == 5 | 1 + 
ег —- —< 
4.1.16)
© 
?[ 
Т° 
окк 
к
Полагая, что с является стандартным отклонением при х == Х,
определяемым по формуле
о= 5 и(хо С/С, = 0,84) — у(хо С/С, =0,16),,
3
получим з (4.1.16):
К; = 3 0° (И 
(4.1.17)
4.1.3, Радиальный поток
Область применения приведенных выше формул в действитель-
ности очень ограничена такими условнями, как одномерность по-
тока, однородность среды, постоянство скорости и скачкообразное
изменение концентрации на входе в начальный момент времени.
В полевых условиях очень трудно добиться выполнения всех этих
70