&
Г 
Решение уравнения (4.1.11) имеет вид:
к—а @—)
С = (2л) '/ 
ехр (— п/2) @)-
о 
л, 
УзКЕ
. 
і” 
®— 
Из этого выражения получим ряд следст-
нс. 
41 
Граничное — вий, которые используем для приведения
словие, 
соответствующее
Упуску 
°иданаюрной — математических моделей в соответствие ©
волны 
экспериментальными — распределениями.
концентрации 
в 
случае, 
когда 
запуск:
проводнтся по схеме трассерной волны.
Найдем положения максимума величины С в 
пространстве
на определенный момент времени через производную функции С’
по х:
й 
1 
1 
— в—а —)р ) _
©- 
ауа 
о® [ аее )
5 \/_%ГТЭХР {_\"'—_К';”’П аО:
Тогда
@-н —ка _ 1/
КТ 
К Осунате
о
® [—т] - 
= К 
ь
— т@-6
Для асимптотического режима (при достаточно большом #) имеем:
No ах ЭК (Е — ) -- (Е — &) ах и { — #) -- дош 
# — ), (4.1.12)
тде К = ои
Следствие 
1. 
Формулу (4.1.12) можно 
использовать
для определения действительной скорости фильтрации @ при из-
вестной величине @ и при допущении, что изменением ширины
переходной зоны вследствие дисперсии можно пренебречь 
по.
сравнению с ее шириной. В таком случае х представляет собой
расстояние 
между 
пусковой 
и 
наблюдательной 
скважинами,
а %„ — время прихода максимальной концентрации. Тогда будем
иметь:
и = [ е((а — &) -- 10 (а — &) +
-н(а — () )') 
( 
— )-
68