К снд/е
‘ 
&/д
|
4
К 
3
„1
7
Ф.
у°
'0° 
о5 
©
10° 
10° 
10'
Иацсм/с 
100 
Ю 
Ю 
кар
Рис. 2.4.5. Зависимость кожффициента продольной днсперсии К от скорости Ид
дая различных степеней уплотнения (песок 0,5—1,5 мм, @ == 0,75) и от общей
пористости Ф 
при Иа == 01 см/е. Температура” воды 90 °С,
1 — Ф = 0,418; 
2 — Ф = 0,399; 
3 — Ф = 0,368; 
4 — Ф = 0,366 — [159)
Рис, 2.4.6. Экспериментальные результаты для случая с трассером.
Спаошная лнния — поперечная дисперсия; 
пунктирная.-— 
продольная. дисперсия
ном с 
неконсолидированной средой, 
представленной 
шариками
(см. раздел 2.4),
Неконсолидированная пористая среда. Эксперименты прово-
дились при числах Пекле, изменяющихся от 107 до 10%, и позво-
лили выделить четыре режима дисперсии (рис. 2.4.6):
а) чисто молекулярная диффузия, которая имеет место при.
мнизких средних скоростях. Для однородной среды, представлен-
ной ОДЁОРОДШ'..." шариками, значение (К;/Р), приблизительно
равно 
0,
6) 
суперпозиция, 
когда 
влияние 
механической 
дисперсии
ощутимо;
в) механическая 
дисперсия, 
когда 
ее 
влияние становится
преобладающим. При этом:
К/Р = (Ку/Р)) -- а (Оа/р)", 
(2.4.9)
тде @ = 0,025, т = 1,1;
г) чистая механическая дисперсия, когда справедлива формула
(2.4.9) при значении т = 
1.
Консолидированная пористая среда. Насколько нам известно ‚
эксперименты с сильно консолидированной 
пористой средой 
не
проводились. Симпсон [249 
] использовал в своих экспериментах
очень слабо 
консолидированную среду, где 
консолидация 
не
оказала заметного влияния на поперечную дисперсию. Результаты.
показаны на рис. 9.4.6.
39