отношением (/4/9, и область применимости закона Дарси ограни-
чивается значениями числа Рейнольдса от 0 до критических значе-.
ний порядка 1—10. Можно подчеркнуть, что действительная тур-
булентность наблюдается при числе Рейнольдса больше 100. Для
этого режима дисперсии получено мало результатов. Изменение
режимов легко фиксируется на графиках рис. 2.4.2 и 2.4.3.
Консолидированная пористая среда. В консолидированных по-
ристых средах проведено очень мало экспериментов. Можно пред-
видеть, что дисперсия в этих средах будет проявляться в большей
степени, чем в неконсолидированных. В самом деле, распределение
пор по размеру в консолидированных средах варьирует в более
широких пределах, чем в неконсолидированных, а, следовательно,
Ёаспределеиие скоростей будет меняться в большем днапазоне.
десь 
используются 
различные формулы, 
аналогичные 
(9.4.5)
такие как:
Лагатски и Катц 1169 
]
К/0 = (К /Р, -+- 0,5 [(Ота)/р)", 
(2.4.7)
Раймонди и др. [222]
К, = (К, -- аи 
(2.4.8)
Эти формулы выведены по аналогии с неконсолидированной
средой, поэтому распределение пор по размеру характеризуется
параметром ма (или 1)'@). м и п) — безразмерные константы, Кото-
рые 
изменяются 
в 
соответствии 
со 
стандартным 
отклонением
распределения 
скорости; 
параметр 
@ 
для 
консолидированной
среды не имеет ясного количественного смысла.Для неконсолидиро-
ванной среды, представленной однородными 
шариками, 1 = 
1,
@ — диаметр шарика и справедлива формула (2.4.7). _ Величина
лу@ значительно изменяется в зависимости от среды, что_подтверж-
дено экспериментально; например, Раймонди 
и др. 
[222] дают
значения 1)'а, которые изменяются от 0,001 (неконсолидированная
среда) до 0,2 (консолидированная среда) при одинаковых значе-
ниях проницаемости.
Серия экспериментов, выполненных Клотцем и Мозером 1159 
],
показала возрастание дисперсии с уменьшением пористости, т. ©.
с возрастанием компактности; объясняется это тем, что возраста-
ние компактности приводит к увеличению разветвленности потока.
Параметр К, более или менее соответствует Ф7%, где Ф — общая
пористость (рис. 2.4.5).
2.4.3, Случай трассера 
— поперечная дисперсия
Изучения 
поперечной дисперсии 
менее обширны 
и 
начаты
„ сравнительно 
недавно 
по 
сравнению 
с 
изучением 
продольной
дисперсии. 
Однако 
из-за 
лучшей 
технической оснащенности
экспериментов (несмотря на малое их число) результаты эти не
менее надежны и обоснованны. Эксперименты выполнены в основ-
38