%
Рис. 2.3.1, Сравненне расчетной кривой Шейдегтера с экспериментальными
результатами
Рис. 2.3.2. Решение телеграфиого уравнения ТШейдегтера [239]
и 
к
р
Ф 
е
ЕНО 
Я
%
Рис. 2.3.3. 
Тупиковые поры в гранулированной среде
Рис. 2.3.4. Устье тупиковой поры.
времени /; это значит, что без учета тупиковых пор (/ = 1) уравне-
ние (2.3.1) представляет собой классическое макроскопическое
`уравнение. К (2.3.1) может быть добавлено уравнение диффузии
в тупиковой поре:
за -д=01-)- 
, 
:
тде } — коэффициент массообмена между тупиковыми и откры-
тыми порами. Это уравнение легко распространяется на случай
многомерного потока и поперечной дисперсии.
Что же касается объяснения вышеупомянутых различий, то эта
теория является не вполне удовлетворительной, так как концеп-
туально 
молекулярная 
диффузия 
является 
составной 
частью.
дисперсии и уже принята во внимание при выводе классического
уравнения (которое отвечает нулевой скорости, когда коэффи-
циенты дисперсии совпадают с коэффициентами диффузии в пори-
стой среде, см. 
раздел 2.4.).
Симпсон [ПЭГ и Крайн и Гарднер [46] показали наличие
расхождений между теорией и экспериментом для экстремальных
значений относительной концентрации. Поэтому Симпсон предпо-
26