риантна 
по 
отношёнию 
к дальнейшему 
увеличению его 
раз-
меров.
Осреднение @ величины а в представительном элементарном
объеме Ао, с центром в точке Р определяется интегралом:
!
а(Р)= арт 
] «,
ФАг (Р)
тде @ — элемент порового объема; ®Ф — пористость, значение @
принимается дважды дифференцируемым в любой точке простран-
ства.
Далее получаем следующие уравнения.
1. Уравнение сохранения массы:
_ 
— д 
([рури 
д6 
— —\ _ — д (ФАво)/дх!
а ал (пт 
. 
с„) са 
а 
(2.2.1)
где
а8 
а! [ аа 
\2
ТНа ) х
Ао, — объем ПЭО; & — декартова координата точки в канале;
с’и 5 — соответственно криволинейные абсциссы точек на линии
тока в канале и на оси канала, отсчитываемые от одного и того же
конца канала; : — коэффициент молекулярной диффузии.
Микроскопический массовый расход потока, 
претерпевшего.
дисперсию си', 
состоит из двух частей: с(/' — конвективный
перенос со средней скоростью в ПЭО и сй! — конвекция, отвечаю-
щая флюктуации локальной скорости:
сиё == с/ -- ой, 
(2.2.2)
Далее считаем:
ат = — К- 
2.9.
@ 
КИ ы 
(2.2.3)
причем К вычисляют по зависимост:
оо р 
р 
РГЁ
Кч 
= 
@ -- [п а‚'.›т»-дд_„(д—) 
й 
(2.2.4)
тде /. — средняя длина канала; а — характерный размер сечения;
( — средняя 
массовая 
действительная 
скорость 
фильтрации;
Ф — коэффициент молекулярной диффузии. Жидкость несжимае-
ма. Уравнения (9.9.1), (2.2.2) и (2.2.3) дают:
д8 
д 
д— 
гиг] 
. 
киу_д8_ 
д (ФА0о)/дх
ооа О ЕО ат ОГЕ са
(2.2.5)
` 
в правой части уравнения учитывается неоднородность среды.
21