том через р’, т. е. мы будем иметь перепад давления 
р — р’. Пред-
полагая, 
что 
перепад давления 
, доста
точно невелик, 
мы 
можем подёчитать
скорость протока 
через 
зазор по при-
ближенной формуле Торичеллн:
КО
С == 
28
= // 220 (р— р”). 
(135)
Процесс изменения давления и удель-
ного 
объема 
в 
проточках 
лабиринта
можно принять 
по закону дросселиро-
вания, так как протекающий газ не со-
вершает никакой работы.
Следовательно, при постоянстве те-
плосодержания, что характеризует про-
цесс мятия, мы имеем следующее равен-
5_
' 
®
;1
;
:
ство:
&
Фиг. 70. 
Ас-—- р . @ == СОП5\,
к—
т, е. линия дросселирования характеризуется равенством
р@ == соп5! == т. 
(136)
Количество 
газа, 
протекшее 
через 
рассматриваемое — сечение
(зазора),
С
—. 
(137)
т
Подставляя значение скорости из уравнения (135), получаем
о,=/ ‘/25‚!;;!1 ‚ 
(138)
определяем отсюда разность (р 
— р”):
аЛЕа ЫО 
о0.
1 $ {о4о!а, Ратр{- ипа Саз{игЫтеп, зесЬ5{е Аийаре, 5. 155.
120
\No 
постоянную величину, 
и 
равен
лощим образом:
) Ар йнн 
Ог\ )2
/ Е уч Т 
Ар
дх ©стЬ тангенс угла наклона секущ
йя, т. е. приблизительно 
Ар „@Р
Аэ
т @Х
ар@ гле п
— Рах ° Ах’ Г^ а
Толученное уравнение 
можно 
прои
1енные:
у 
Р
' 
М 
л@ 
р
— раір__]з— ах, или о
#
‚ — Хо — длина 
всего 
лабиринтного
›иринта; следовательно, число лабир
|
Х, — Х
Ах
Внося это значение 
числа лабирин
1яя значение а, получаем такое выра
“ —
рар нча 
2
ро_.р? - /Ё_:\Ч
э 
—) 
окончательно определяем О„‚ замен
1ерез лабиринтное уплотнение:
о, =] \/Е‚”;‘:_
Чем 
больше г, тем мёеньше расход
таде давления. Формула, 
полученная
рошо согласовывается с фактическим