рмула для 
газа должна иметь такой же вид, р
ть лишь в числовых коэфициентах. 
Кривые А, В 
ут несколько странно с точки зрения прежних наш
й: уравнение 
расхода 
в ди-
ренциальной форме 
с '
ас ‚ @Е 
| 
„
— == — —|- —- 
84 
„ 
0 т Е 
'За 
! 
/Г 
„
ж 
Е
ействительно для всякого уста- 
/ 
\ 
овившегося процесса, а следо- 
/<3-1 
: 
применимо 
и к кри- 
/ 
\ 
‚ Ви С фиг. 31. Но для 
// 
|
т 
/ 
| 
аЕ = 0, 
И 
, 
т следовательно, 
РР 
В 
! 
й 
д9 
ас
— == — , 
Фиг, 32
@ 
Га
что, как мы показали [формула (83)], приводит к
с == \/ авро
в сечении Р, Но Ввозможно и другое решение: @
одновременно.
а@о 
ас
Иными словами, уравнение аа 
имеет два 
дается формулой (83), другое @@ == 0, ас==0, и как с
ар==0, т. е. кривая изменения давления вдоль сопл
мум в сечении Р, НО лишь в случае р1>р’т [форм
случая , < р„ В сечении Р будем иметь критиче
@р не будет равно нулю и в сечении Р 
Сскоро
равна скорости звука.
Кривые фиг. 31 одновременно указывают еще на 
ние за соплом и в выходном сёчёнии сопла получае
же, если повышать противодавление выше расче
1 Еогпег, \41, 1919, $. 74, \11{е, Еогзей. ацЁ . Себ. 
1931, 5. 245.
3