@!, а между А, и В, 
 через а/ , тогда имеем
СКК,С, == Е,ра/,
ЕРр,Е, == Р’„раг,
аО == Е„ра! — Р’ „раг == р\ 
— 
р’\/' == — а 
Произведение Р„@!==\М представляет собой полн
сматриваемой массы газа (АВ) в первый момент, 
Р’ @й’ == И” — объем всей массы газа во второй мо
Далее, можем написать
а (рУ) = р’/” — р\.
Диференциал есть предельное значение прираще
приращение функции есть изменение между посл
дыдущим значениями ее. Следовательно,
ао 
= —а (рМ).
Таким образом 
мы определили работу внешних 
перемещении работа нормальных сил будет равн
нормальные силы перпендикулярны к перемещени
учесть работу трения по стенкам и работу так наз
вых сил, если канал находится в каком-либо поле
сила тяжести, центробежные силы и т. п.). Прибав
тепла, 
которое 
мы 
подвели 
в 
этом процессе. 
сумма затраченной работы и теплоты выразится 
к одному кг):
— @ (ро) — 4А, -|- 40 -- аВ,
где © — удельный объем м“/кг = 0\/’
АВ
Согласно закону сохранения энергии
а-- аК == — а (ро) — аА, -- ао --ав
где а// — приращение внутренней энергии массы в
а5; аК — приращение ее скоростной (внешней) энерг
массовых сил (тяжести, центробежной силы); 
@
трения.
Рассмотрим теперь механизм трения. Работа тре
ни в какую другую механическую работу не пер
вращается в теплоту, которая целиком сообщается
60