что с течением времёни давление в камере меняется, причем самый 
7 
процесс изменения давления в камере может проходить различно, 
т. ©. или адиабатически или политропически. 
а) Адиабатическое расширение 
газов. 
Рассмотрим 
вначале 
Н 
адиабатический процесс расширения в камере сгорания за неко- 
‘“‘‹д'т_у_іг_ді ‘1—
» 
торый 
элемент 
времени 
@. Изо- 
оя
бразим процесс в рт-диаграмме: 
едовательно, 
РУ 
л 
На 
фиг. 18 линия АВ — адиа- 
' 
к, 
а!ч
2 
бата расширения продуктов сгора- 
1 
у
ния в камере. Рассмотрим момент, 
Ь,„=—і УТ:Т ар -- 
е шР 
когда давление в камере дойдет до 
“ 
ра 
е 
Ё{с‚ 
1а:лъ:еачения р, состояние газов в ка- 
В данном случае 
верхним 
предел
, 
ре будет характеризоваться точ- 
_ 
бы иметь окончатель
\: 
кой С. В следующий момент будем 
ачение р, что 
+ 
иметь некоторую точку С, лежа- 
Т 
‚ вр
ГОЕЛИНННИ 
1 
Н\'А’ ы 
щую весьма %лизко к точке С. 
Весч) и 
4 (Р‹.'“!’)+";;:і' 6р
38 
Вводим 
следующие 
обозначения: 
, 
у 
?'‚‚г';{# 
2%° — Для точки С — удельный объем 7, 
Предположим, что в камере на
; 
8 
для точки С, — удельный объем @'. 
гда 
и
Фиг. 18. 
Ввиду того что за этот промежу- 
С ай
ток времени давление изменяется 
Ы 
2Ф
незначительно, 
можно 
считать, что количество 
газов, вытекших
во время падения давления с С до С,, вытекало при постоян-
ном давлении.
Количество вытекших газов будет равняться: С’-— (”. Произве-
дение этого количества газов на текущее значение располагаемого
теплопадения для турбины постоянного давления сгорания даст
элементарную работу при 7 == соп5б:
для 1 кг газа в камере п
1 
— 
[ анн 
Г. == э (Ро о— ро) -- РЕ
авнение
к—1 
(._;.7_) и -‘0—0— и 
ь 
э 
\* 
Ро 
у
АА[‚„,СТ—"(О’—— 0„) —Аа Т › ро [ 1 — (-?1) 
] А. 
(17) 
следовательно, 
: 
рт '00""'Р
Обозначив объем камеры через И куб. метров, мы можем выра-
жение (17) представить так (переходя к механическим единицам):
к—1
аМа Г КО 
ва ба В
Аі‚_„_\/('и‚—г)-рор 
(р) ] ее 
#(8)
32