2. Ji. Pyackiu Ордин. профессоръ Нгевснаго Политехническаго Huemumyma. - TEOPIS] (ИРУЙНЫХЪ АПЛАРАТОВЪ Составлено по Цейнеру. = .-.._-._.,..д"'_п:..ц. на КТЕВ Ъ HFsoamzEIE I K. TAITEHEKO. 1903. --- PAGE BREAK --- Э. л. Рузск!й Ордин. профессоръ Нгевснаго Политехничеснаго Института. rmm e e о — © ТЕОР!Я СТРУЙНЫХЪ АППАРАТОВЪ, Составлено по Цейнеру. — - о— -ч--\'.'і:'і"_і'."й— e — КТЕВ Ъ. s xAFIE I K TAITEHFKO.. 1903. ИЕ --- PAGE BREAK --- e та g За оо онн ощ Печатано съ разрёшеня Директора Клевокаго Подитехническаго Института. Kienw, 25 Сентября 1902 года, s g ВЫ e e g i, i, -c-a-;fi Hiegd. Tunorpafin N, M. Фий, Большая Васильновекоя, X 10-i, —> = g g S, --- PAGE BREAK --- & 1. Соединенте или емЪшент1е нЪсколькихъЪ струй жидкостей Положимъ, что изъ трубы или конуса A (uepr. 1) вытекаеть жидкость со скоростью v, чрезъ отверсте попе- речнаго сЪченя / и одновременно черезъ кольцеобраз- ный промежутокъ между трубами А и В, имЪющий въ поперечномъ сЪБчени плошадь Р, вытекаетъ изъ трубы В со ско- ростью Wy, и подъ дру- гимъ — давлешемъ другая жидкость, ОбФЪ струи по- Черт. 1, ступаютъ въ замкнутую трубу С, соединяются и смЪшива- ютея злБсь и, наконецъ, отъ нЪкотораго поперечнаго сЪ- чентя #, продолжаютъь течь уже съ общею скоростью ;. Пространство С между отверстями конусовъ и попе- речнымъ сЪченемъ Р, будемъ называть пространствомь смь- шиен1м, полагая, что на всемъ своемъ протяжени оно пред- ставляетъ изъ себя призму. Пусть. давленте передъ - конусами будетъь равно Д, и изм\ряется пьезометрической высотой а;, а въ сЪчени А В, моизмЬряется пьезометрической пысотой @у. --- PAGE BREAK --- s Задача состоить въ томъ, чтобы выяснить ABIEHIS Bh пространств® смЫшеня, т. е. опредЪлить зависимость между иБезомстрическими высотами а, и а,, CKOPOCTAMH w,, @, И {0, и сБченями А И, и F.. | Съ отвЬтомъ на этотъ вопросъ булетъ найдено основное положени, при помощи котораго, въ связи съ простБишими уравнен'ями движен!я жидкостей въ сосудахъ, можно бу- детъ изслБловать явлен!я въ цЪломъ рядЪ различныхъ а- паратовъ, извЪстныхъ подъ именемЪ струйныхь анпаратовь. Вытекающая изъ конуса 4 струя жидкости идетъ изъ про- вода высокаго лавлемя, въ то время какъ конусъ В обык- новенно образуетъ верхийй конецъ трубы, погруженной въЪ сосудъ съ жидкостью, которая всасывается. и нагнетается первой струей. При этомъ однако слФЬдуетъ имФть въ виду два различ- ныхъ рола смЪшения: Въ представленномъ на черт. ! случа® оси обоихъ ко- нусовъ и пространствй смЪшеня лежатъь на одной прямой, между тБмъ какъ у нЪкоторыхъ другихъ струйныхъ ап- паратовъ оси — расположены взаимно — перпендикулярно и струя конуса В, слЬдовательно, поступаеть въ пространство смшеня сбоку (ср. черт. 2). Оба случая должны быть отличаемы другь отъ дру- га; но и въ томъ и другомъ случаЪ изелЪдования должны вестись въ томъ предположени, что жидкости передъ и послЪ смЪшеня имФютъ точно или, по меньшей мЪрЪ, приблизи- тельно одинаковые улдЪльные объемы; слБдовательно, никакия измЬненя плотности не имЪють зд'Есь мЪста. --- PAGE BREAK --- $ 2. СмЪшен!е перваго рода. Если , будетъ давленте на единицу площади въ про- странствЪ смЪшеня непосредственно передъ обойми кону- сами, то давлене по направленю движения будеть РЙ, полное давленте въ съБче- ни © равно Р,ру. Если масса жидкости, вытекаю- щей изъ конуса 4 въсе- кунду будетъь М, и масса }існэінпстгт‚ вытекающей въ секунду изъ конуса В бу- летъ М., то по теоремЪ ко- личествъ движения легко найдемъ: Yepr 2. Folpy —p2) = M (w, — w0,) + My (wy — 10 При удЪльномъ вЪеЁВ смбси { о въ сЪчени А., и лавле- ши й, имФетъ мЪсто соотношене: {MT + M’}g — Et'fl-!.r‘r} и потому изъ вышестоящаго равенства слБлуетъь: Py—ps _ws (M, + Mo, | =y e Необходимо замЪтить, wro noka ¥ mmbers упомянутое значенте, это равенство справедливо для того случая, когда во время смЫшения наступаютъ измЪненя плотности; поэтому оно можетъ быть примЪнено для изслЪдованя инжектора Я\иффара. Но мы будемъ злдЪсь и въ дальнЪйшемъ пренебрегать такими изм' Бнениями плотности; вслЬдетвее этого лЪвую часть --- PAGE BREAK --- — 6 — у этого равенства можно просто замбнить черезъ 4, — @«, Т. © ' черезъ приращение пьезоместрической высоты, Такимъ образомъ, имЪемъ: о, [№_Ё.' "а оН, ЗЛОУ b= o e T | - [Tpu onnoit crpyh, nomnaras, vaunpumbps, M, =0, naiinems: Wy (W) — w,) ЁЁ_:'. e Е д_\' шана с e T Отсюда мы легко получимъ yp--ie bopna, Если смЪшиваются нФеколько струй, то равенство (2) даетъь непосредственно: @у =+ @: == — в) го - (2') _r ¥ а :';‘г Е [М] т i а а " " в " = " JLan erpbuammnxes на практикЪ случаевъ им'Бетъ инте- ресъ только равенство (2). Если у—удБльный вЪеъ также и каждой отдБльной струй, то вслЬдетвие того что МН_Т = Flflj.fl', M’g = F.iw-,fi’ И [М1 —*“ M,'g — .F‘fl;?fl_.-‘r, изъ равенства (1) слЪдуетъ: - *—-—-.:i-- Ё |= ]"! "'|2_— !“|| а, -I!I_.,—-—-n-g fi-‘rfil—}_fiz д ?!_f]. иач ЛОН Гаа ЕЗ]. Соединенте струй въ пространств® смёшеня сопровож- дается потерей работы, величина которой, отнесенная къ единицЪ времени (секунл'Б) выразится такъ: M (wy __?.”-*tr М (г0, — )° 5) --- PAGE BREAK --- e N Ilpn cwbwenin whekonbknxs crpyii Gyuemt numbre: `М (га — г0,)? LM s в ЭОН AR ЗОНЕН и для одной струи при М,==0 получимъ для единицы вЪса ;_=№Ё 2 Jro и есть уравнене Борда. $ 3. СмЪшен!е второго рода. Въ данномъ случаЪ второй конусъ B, какъ было уже упомянуто, входить въ пространство смЪшеня сбоку; обБ оси конусовъ расположены перпендикулярно другь къ APYTY. При одинаковыхъ обозначеняхъ съ предыдущимъ слу- чаемъ потерянная работа при смЪшени находится здЪсь слБ- дующимъ образомъ. Потерянная работа / для первой струи будетъ, какъ и раньше: ___М 1 rwl B WJ}E Ly 5 Потерянная же работа Л. для второй струи находится посрелствомъ слБдующаго соображени: при вступлени струи ‚ въ пространство смЪшеня теряется скорость г0, и вмФстЬ М.го,? 5 перехолъ массы /М, изъ покоя въ ¥ 2 X ; М„г движенте со скоростью ге, требуетъ расхода работы R съ тЬмъ работа н. потому имФемъ: L _ M, (wy't ), e теане --- PAGE BREAK --- B слЪдовательно, вся потеря `работы L= L,+4 L, HITH . . e 1 : ¥ 2 з{.:д{]'___-_-_—[?и|2 щ"і._і_м_._…‘ {Wg.z_"i—flh} стнат срожь оОЫ [Е:'і что можЖНо также написать иначе: LM ж Wa) 4 Mflz;“f—r}f M o ат Сравнене съ равенствомъ (4) указываетъ на To, что при второмъ род® смЪтеня имФбетъ мбЪето большая потеря работы, нежели при первомЪ. По теорем®Ъ количествъ лдвижения мы получимъЪ для дан- наго случая: Fo(py—p)=M, (w,—w;) — Mw, и, какъ въ предыдущемъ случаъ , З M, [ 'fl:.v — @ == — & R e L T e .I,- И, — @,„ == :{r’ l fl": @', в Ер_т'г Оба уравненя (3) и (8) являются основными уравненя- ми вътеори нашедшихъ себБ примЪненге на практикЪ струй- ныхъ аппаратовъ. Чтобы не выводить основныхъ формулъ, отдЪльно для каждаго изъ обоихъ различныхъ родовъ `смЪ- шеня, можно воспользоваться равенствомъ (3) въ слЪдую- щей форм®: ц„-—-д,:ё_— [Ёт,‘—}- Ч'і_—т:‘й'д:—-шді:]. e ot R Если представляется первый случай смЪшеня (черт. 1), то слЪдуетъ положить Ф== 1, между тЬмъ какъ въ другомъ случаЪ (черт. 2) надо подставить ® = 0. --- PAGE BREAK --- Ча Потерянная работа въ пространетвЪ смЪшеня, отнесен- ная къ секундЪ, выразится: s % [iilll'flr:“""l= + My, 4 (M My) w.* — -lflw,{le,-l—*{ngflr“}I. T AL Положивъ Ф =1, придемъ къ рав. (4) n- $=0— къ равенству (6). Если вмЪсто массъ жидкостей ввести, какъ это было слЪлано выше, поперечныя сЪченя и скорости, то изъ рав. (10) получится для / выраженте: | у Ё* [‹;щш,'ыг F o Fi10,%)— 220 (F, 0, % . F,w;;] .. (107), въ которомъ опять таки, смотря по роду смЪшеня, ¢=1 или Ф =0, а 7 означаеть удБльный вФсъ до и послЪ смЪшения. Пользуясь выведенными уравнешями разсмотримъ такого рода случай, изъ котораго легко можно было бы вывести цЪлый рядъ другихъ случаевьъ. Въ_виду такой цБли лучше всего остановиться на струй- номъ насосЪ Томсона, если его представить себЪ въ одно и тоже время какъ всасывающимъ, такъ и нагнетательнымъЪ, $ 4. Теор!я Томсоновскаго водоструйнаго насова. Положимъ, что изъ сосуда А (черт. 3), въ которомъ вода находится подъ атмосфернымъ давлентемЪ. ,, ВОДа эта течетъ по трубЪ внизъ и изъ конуса съ поперечнымъЪ сЪче- н!емъ „ отверстя М, поступаеть со скоростью 7 Bh - Opo- --- PAGE BREAK --- — 10 — странство смшеня ©; этотъ конусъ окруженъ вторымЪ ко- нусомъ, изъ котораго вода черезъ кольцеобразное отверсте съ площадью поперечнаго сЪчения В, вытекаетъ со скоростью «ь и который находится на верхнемъ кониЪ всасывающей трубы, погруженной внизу въ сосудъ В. Отъ пространства смЫшения ‚ С, попер. сЪчене котораго опять ** o можно обозначить черезъ М, и — въ которомъ вода протекаетъ, : b послЪ смЪшеня со скоростью w,, i : ! простирается вертикально вверхъ : Ё_ъ‚_ ‘ нагнетательная труба; изъ этой & D трубы вода поступаеть черезъ от- : ` верст!е съ non. chueniems & co i скоростью го въ сливной сосудъ /), 4 Пусть уровень воды въ _ сосудЪ 4 лежить на высот® , надъ уров- немъ воды въ сосудЪ В, на вы- corh A, надъ уровнемъ воды въ сосудЪ РЭ и на высот® А налъ Hepr. 3, осью пространства embimenis. ВН НОБ Е Н Боно - Зависимость между пьезометрическими высотами а, и а, въ пространствБ смБшеня цп:рё}[']т.эшнп выше; черт. 3 сдЪланъ въ томъ предположени, что имФетъ мБсто смЪшете перваго рода, какъ въ черт. 1; но слЕдуюшие выводы годны и для BTO- poro poxa cwbwenis (wepr. 2), uyKHo ML npejcTaBuTs cedh черт. 3 измЪненнымъ такимъ образомъ, что конусъ К, откры- вается въ пространство смБшения периендикулярно конусу В Пусть коэффищенты - сопротивленя - будуть: для вхолящей трубы С, для всасывающей трубы Ё, и для нагнетательной трубы @; --- PAGE BREAK --- ТО - кромЪ того, предположимъ, что высоты Л, й, и 4, какъ й поперечныя сЪченя , М,„ К, и Ё, даны и что аппарать дъйствуетъ правильно, именно, что вытекающей изъ 4 во- лой подсасывается вода изъ сосуда В, соединенная водяная масса втечетъ по нагнетательной трубЪ и изливается въЪ сосудъ L. Теор!я должна намъ разъяснить, какия условя _ должны. быть при этомъ соблюдены и можно ли этотъ аппарать при какихъ-либо обстоятельствахъ рекомендовать для ‘прак- тическихъ приложений, По предыдушимъ изслЬдовантямъ надъ движентемъЪ жЖид- костей по трубамъ можно написать слбдуюпшя формулы: Лля движени воды въ сосудЪ А до пространства см';- шеня имФемъ: 2o (ag—as + =0 F 0wt o5 o v o el (11) для движен!я o Beackiaomeii Tpyok: 29 (а ах —- й — )=l РЙО e e R (12) MU JIBHAKCHIS по нагнетательной трубЪ: 2¢ lay —ag— (h— hy))| = (\ - СМе? —- 20,” . . . . . (13) Лля теченя при смЪшени мы имФемъ: ы о Py o ‹ 'Pl 2 ", Ё i % :Eg{r:_,.—fl,,)u—;.fi-j..r w, 2% F.: 19° — 210% Если возьмемъ разность двухъ послЪднихъ уравнений и примемъ во внимание при этомъ равенство 3 | -F‘:w‘ = -Егі'и.тт то легко найдемъ; --- PAGE BREAK --- -._-1'_2_ _Ё'_Е!']_!п'—д_т —-|— Ь——Ь:) :-;:] ull’_ +'Р%_ш:: а . ЗЕ іт[‘ o AU e ?ll W, Fowe = P, + Fw, или _"1' I F - — о g 1 Ш'—_Г*_,‚ о, —- Ё:ш' и если введемъ обозначения: o S ==m F == я, СЛБд, : _Р'ч[—- ¥ F T T IF‘ а также ! 2 2[1+{'+51 F,—]z}.. SR e [ TO получимъ: Ш*Дгпп п'і_:_,&_й‘)—-_{ { — A — (11' —Т тп) СЁЕ)’ - -ОАНЕ г ) ......... ‚ 15) Три равенства (11), (12) и (15). ведутъ къ разрБшенио предложенной задачи, Исключая изъ равенства (15) (а — a. + й), мы найдлемъ; I ж 'гн : ¥ й ‘ --_|—2"Ъ}:т—д + (ди? — Фэтн) l г., -{—-2}._ ! Гн 1) (1 —i— )т f | Й` ..{,ш 0 { Д;] --- PAGE BREAK --- | — 13 —- Изъ разности равенствъ (1!) и 12) получаем: — аЙ, : ОСН і_"‹11= — Е = - === — * * 1 -б) —И --С) (Ш-‚.) и затЬмъ нзч‚'равенства (11): ~—rh+fr—{|+,|}d' g s A ) Ходъ вычислен!й простъ. Изъ равенства (16) легко опре-_ дЪлить, принявъ въ соображене равенство (14), от ношенте и {:-Е-П—*); потомъ изъ рав. (17) находится г0,, затЬмЪ @, == 1 w - (Щ"-)шд‚ и, наконешъ, пьезом. высота а, въ пространствЪ \w, смЪшеня, изъ рав. (18). Если аппаратъ лдЪйствуеть какъ насосъ, то вЪеъ @, израсходованнаго количества воды равенъ I {;1 —- f’ql 'y Т и вЪъсеъ Gu поднятаго количества воды равенъ Са = Ва л& Высота _ наденгя есть й, и высота нподнятия (А, — й)) почему затраченная работа будеть С\/,, а полезная работа Gy (b, — hy), такъ что коэффишентъ полезнаго whiersis 1 равенъ: С,( — Й,) _ () —-Йа) [1 \ Г&п л .ъгі'і '\ФЁ-'Дг т N [19] Какъ видимъ теория сравнительно простого аппарата приводитъ къ оченьсложнымъ уравнен!ямъ.Этими уравнениями, --- PAGE BREAK --- SR какъ мы говорили выше, можно воспользоваться для изслЪ- довашя цБлаго ряда различныхъ другихъ аппаратовъ. Если имФется детальный чертежъ изображеннаго схема- тически на чертеж® 3 аппарата или если аппарать этотъ выполненъ, то нЪтъ никакой трудности произвести по дан- нымъ формуламъ - вычисленте и узнать, можеть ли дЪйИстви- тельно аппарать поднять жидкость и какой`при этомъ бу- детъ коэффищентъ полезнаго лЪйстви; но чрезвычайно трудно при помощи тБхъ же формулъ вывести наивыгол- нЪйшя отношеня поперечныхъ сЪчен!й, при которыхъ KO- эффищентъ полезнаго дЖйствя 7 лостигаеть — максималь- наго значения. Формулы, повторяемъ, годны для обоихъ родовъ см- шени (черт. 1 и черт. 2), слбдуетъ лишь въ рав. (16) под- ставить $ == 1 или Ф ==0; случай Ф ==1--болЪе выгодный, по- тому что здФсь, какъ показано выше, потеря работы въ про- странствЪ смБшеня меныше, Мы ‘разематривали аппарать какъ водяной насосъ' но формулы годны и для воздушнаго насоса; въ этомъ случа® аппарать д*Иствуеть какъ вентиляторъ и высо- ты 4, и 4, должны быть замЪнены высотами столбовъ воз- духа. Несмотря на сложность послЪднихъ равенствъ, изъ нихъ можно вывести и пФЪкоторыя важныя обиия заключения. Прежде всего слЬдуетъ замЪтить, что осповныя формулы (16), (17) и (19) не содержатъ величины Л, T. е. высоты .4 налъ пространствомъ смЪшемя ©; значенге 4 по равепству (18) имФетъ вляте лишъ на величину а,. На основани этого- можно мЪнять произвольно — поло- женге пространства смЪшеня, не измЬняя тБмъ значительно --- PAGE BREAK --- : | PR R + whitersis annapara, u6o при этомъ измЪняются только 3HA- `ченя коэффищентовъ С, 5 и . : - Такимъ образомъ можно ось пространства смЪшения © ° (черт. 3) расположить на высот® премника ; въ этомЪ случа® насосъ дЪйствуеть лишь какъ всасываюций насосъ, — вмЪсто А имЪемъ / = Л,. Съ другой стороны можно также пространство смБше- ия расположить въ нижнемъ сосудЪ В; тогда нсасывающая труба отсутствуеть, и насосъ лЪИствуеть исключительно какъ нагнетательный. Это устройство, при которомъ / — й,, является лучшимъ и примЪняется Нагелемъ для выкачива- His воды изъ ямъ при постройкахъ. Возвращаясь къ 06- щему случаю (черт. 3), особенно важно замЪтить, что въ рав. (16) гоз должно быть положительно, если рБчь идетъ о дЪИствительномъ подняти воды. При _ наименьшемъ возможномъ значени w. =0 Boia стоить во всасывающей труб®Ъ спокойно, и поступающая изъ входящей трубы вода просто поднимается по нагнета- тельной труб®. Если подставить въ равенство (16) ге, ==0, то для этого состоянгя равновъстя получится: й, — й; _ 2(п —- ) Ry o (T Y , ¥ и если лолжно имФть мЪето лЪиствительное поднятте воды, то должно быть выполнено услоне: _;Ё_]'__'_— .Ёц_ ::: 2 [:”1 B }ь) й, (1 --С)) m? при чемъ ми } имфють данныя въ рав. (14) значения. Бо- лЪе близк!я ислЪдованя случаевъ практики указываютьъ, что --- PAGE BREAK --- = RS BLICOTA NOAHATIH й, —- й, всегда составляетъ лишь — малую часть высоты 4, и что рав. (19) постоянно приводить къ очень невыгодному коэффишенту полезнаго луствая M. Ve одно это обстоятельство указываетъ, что дальнЪйшее изслБдо- ванте задачи въ заданномъ направлении должно быть _ остав- лено; подобные подъемные аппараты, благодаря своей про- стой _ конструкщи, примЪнимы лить тогда, когда нагнетаю- щая вода обходится дешево и когла работа нагнетения про- изводится временно. : Невыгодное — дЪйстве o6bsicusierc происходящей въ пространств®Ъ смЪщеня потерей работы, если, какъ мы злсь предположили, смЫшен!е совершается безъ измЪненйй плот- ности;, потерянная работа преврашщается` въ IAHHOM L cayuak въ теплоту. Совершенно иначе обстоить дЪло при инжектор% Жиф- Фара, который также можетъ быть причисленъ къ классу водоподъемныхъ аппаратовъ, ибо здЪесь питающая вода под- нимается съ атмосфернаго давленя на давлен1е вЪ паровомъ котл®. Вызванное внезапными измЪнениями CROPOCTH и кон- денсашей пара развите теплоты производить то, что пи- тающая вода поступаеть въ котелъ сильно нагр'Бтая, а въ этомъ заключается такая выгода, что инжекторъЪ дол- женъ быть разсматриваемъ, какъ очень совершенный ап- паратъ, До сихъ поръ о струйныхъ апиаратахъ говорилось какъ © насосахъ, какъ о подъемныхъ аппаратахъ; но еще заслу- живаеть вниманя тотъ случай, когда полсасываемая жид- - кость просто перегоняется изъ одного пространства вЪ другое при постоянномъ давлени. --- PAGE BREAK --- A Черт. + представ- ляетъ этотъ случай. Сте- кающая изъ сосуда A по входящей трубЪ жид- кость всасываетъь вторую жидкость изъ сосуда В въ пространство смЪше- н1я Си см'Бшавииясяструи текутъ тогда черезъ от- версте К наружу. ЗаЪсь просто, какъ показываетъ сравненге съ черт. 3, й; == Й, == й и По- тому изъ рав. (16) слЪ- дуетъ: 1l1=|.|1‘. 4. {I _I_ T",fl} . = | 'fi_'g"— i R 2 _Н'Е. i : : [- 5 т —н — нн [‹ш..} + 2xn | é‘t_l,).— ‚ — . . . (20), при чемъ для представленнаго на черт. 4 случая надо пол- ставить # ==1; сливная труба изображена въ видЪ расхоля- тагося конуса, и поэтому въ данной для & формулЪ (14) Е > К, при чемъ, если пренебречь коэффищентомъ сопро- тивленйя ”, какъ величиной очень малой, \<1; лля призма- тической трубы было бы F= К, и вмЪет® съ тБмъ Ае= 1. ВмБсето рав. (17) надо написать: 7 EE_FIZ — а—0 +‹:‚1Ё‘:) 2% и это равенство swherk con гравенствомъ (18) даетъ: --- PAGE BREAK --- e g Н дп — @y 'y TRl e O Bhcw nporekawomeii Bb cekyuny nsn сосуда 4 жидкости будетъ С, == Его, Т и вЪсъ „всосанной“ жилкости С, == Ейоз 1, а потому Lo T Gy s = SR (22) e !Ё - - - * & & * * & {;1 #) Должно замФЪтить, что равенство (20) не содержить | 2 40 _ G высоты й, поэтому отношенте _-Е;Ё и вмФсгЬ съ тЬмъ - неза- 0wy i висимо отъ величины Л. Данныя формулы также годны, если вмФсто воды на- гнетанте производится воздухомъ; тогда сосудъ 4 надо пред- ставить замЪненнымъ замкнутымъ пространствомъ; въ кото- ромъ находится воздухъ подъ давленйемъ высоты столба воз- духа эквивалентной высот\ А воды; вытекая отсюда, этотъ воздухъ всасываеть изъ замкнутаго пространства В воздухъ, находящийся подъ атмосфернымъ давлен!емъ, чтобы отвести его посредствомъ выходной трубы С наружу. Если представить себ+, что сосудъ А замЪненъ паровымъЪ котломъ, то воздухъ выкачивался бы изъ пространства В струей пара, и мы получили бы паровой вентилятторъ. Въ этомъ случаЪ формулы приведуть лишь къ приб- лизительному рБшеню, ибо всасываемый холодный воздухъ имбеть другой удБльный вЪсъ сравнительно съ паромъ, сл'Бдовательно, въ пространствЪ смЪшеня имБеть мЪсто измБнен!я - плотности, а для такого случая, какъ было упомянуто выше, строгое разрЪшене задачи еще не оказы- --- PAGE BREAK --- G › вается возможнымъЪ, Но если принять, что выходяшИй оизъЪ ‘пространства В воздухъ нагрЪтъ до 300°—500%, то насту- паеть почти равенство удФльныхЪ вЪсовъ высасываемаго воздуха и выходящаго изъ конуса пара, который обладаетъ почти атмосфернымъ давлениемЪ; для такого случая снова, сл’Бдовательно, формулы (20) ло (22) будутъ вБрны. Этотъ случай встрЪчается въ одномъ изъ самыхъ важ- ныхъ и наиболФе распространенныхъ изъ струйныхъ аппа- ратовъ, именно въ пароструйномъ аппарат®Ъ паровоза, слу- жащемъ для усиления тяги; но здЪсь приходится имЪть дЪло со вторымъ случаемъ смБшения (черт. 1), ибо надо предста- вить себЪ черт. + измЪненнымъ въ томъ смыслЪ, что вса- сываюций воздухъ поступаетъ въ пространство смЕшеня С сбоку; велЪлетве этого здЪсь Ф ==0 и рав. (20) напишется такъ: | + ‘—|—M:]( )+ЁДН[Ё]=ш—}_.…[_ЁЁ'}.‚ въ то время какъ рав. (21) и (22) остаются неизмЪненными. При этомъ въ формулахъ (14), именно: iy 9 К, =M, 7, Р, означають: =, ; [1 +( +Э%].=Ъ. Е, — поперечн. сЪч. отверстя конуса, К- сумма поп. сЪченй веЪхъ дымогарныхъ трубъ, F,—nwmikuee и И—верхнее поперечн. сЪченте дымовой трубы, го, —- скорость пара въ устьЪ конуса, ‹о,——-скорость раскален. газовъ, съ которой они посту- паютъ въ простр. смЪш. (дым. коробку), | --- PAGE BREAK --- LA К б — коэффишентъ „сопротивленя“ для прохожден!я воз- духа сквозь слой горючаго вещества и по дымогарнымъЪ тру* бамъ и 6—коэффищентъ „сопротивления" лвижения B лымо- вой трубФ, которымъ обыкновенно можно пренебречь. i о Опредливъ изъ рав. (20') значене * можно вычис- | ВЕ1 | =i - лить 110 рав. (22) отнотшене с т е вЪсъ количества воз- 1 духа всасываемаго единицей вБса пара, Эти отношени, на что слФдуеть обратить внима- Hie, не зависять отъ давлетя въ котл®, которое — обык- новенно — постоянно изм*няется. Если вставить значенте Ё"т въ рав. (21), то вычислится значен!е а, -— а; при этомъ : | 4, €CTH aTM. JlaBlIeHIe, a,—NaBIeHie Bb ALMOBOH коробкЪ и а;— а; такъ называемая депрессмя въ дымовой коробк®, которая здЪсь при нормальныхъ усломяхъ является: пропор- шшональной величинЪ й и можетъ быть опредЪлена наблю- денемъ; она измЪняется перюдически, какъ й. Для простоты при вычисленяхъ можно пренебречь вто- рымъ членомъ лФвой части уравненя (20');: оказывается, что это не ведетъ къ большой ошибк . Тогла w, T 2 s '/ (1 + п) м* —- м! Бъ этихъ формулахъ можно полагать С== 011 Са 012 Но для большей точности, разсчеть можно вести по форм. (20'). ее ._-*—|i.;r g —