ф
действительного среза сопла
@ 
тояние х“, ‚ На которое удал
#2 
: 
фиктивного сопла от дёйств
го,—— из 
условия 
равенства
` 00 
у 
ДОВ.
Упрощенные — выражен
00 
02 
04 
06 
08 
10 5. 
; 
:
вычисления о, И Хо, 
пред
Рис. 6. Начальное поле скоростей.
В виде:
боу== % 
Во;
‚ 
6;
Хоф°- 097 ›
бв= 65 
—
в 
боф” 0134 к
где ж: и хо — коэффициенты неравномерности начального поля 
тей. После вычислений на основе начального профиля скоросте
чаем:
*
6° =0,013;
хок ==0,048; х рн=1,5.
С учетом этой поправки начало координат на рис. 4 должно быт
двинуто влево на 1, 5 единицы. Этой поправкой пренебрегаем в
незначительности.
Таким образом, в случае растекания струи в условиях тупи
моугольной формы образуется два потока с противоположным 
лением, каждый из которых является струйным (рис. 5). При до
ной 
глубине 
тупика (х>>2В) изменение осевой скорости мож
подсчитано по зависимости для газовых струй, бьющих 
в тупик, пр
риментальной постоянной С==0,18. Близкорасположенное дно в
резкое падение осевой скорости на расстоянии около (0,1—0,2) В
Закономерность этого падения в дальнейшем должна быть опре
ЛИТЕРАТУРА
1. Мирцхулава Ц. Е. Размыв русел 
и методика 
оденки 
их устой
М., «Колос», 1967.
2. Вызго М. С. Эксплуатационные мероприятия, прогнозы и способы уме
местных размывов за гидротехническими сооруженнями. Ташкент, «Наука», 19
3. Абрамович Г. Н. Теория турбулентных струй. М., Физматгиз, 196
4. Плетнева Е. В. Некоторые результаты исследований местного разм
тикально падающей струей. «Известия АН КазССР. Серия энергетнческая», 1960
° 
5. Плетнев Е. В. Исследование растекания несвободных и аэрированны
«Известия АН КазССР. Серия энергетическая», 1961, вып. 19 (1).
ЗОМ МАЕУ
АНетрзё Бауе Бееп тафе {о арр!у е Та о! ра5 1её вргеаф пр 1п сіеер Пп
{Пе зргеа@йпр оЁ а афег }её 1п а прЫ+-апе1е 1траззе е УЛа ап@ йер!! 512е5 
аге сотитепзигаВ\е.
Н а5 Бееп е5{аБИзпей {ба{ а! е соеЁПс!еп$ о! {Не }е! ехрапя1оп С едиа! о
сБапре оЁ е ах1а! }е! уе!юс!!у тау Бе фезстбей \ИВ ап ечца’цоп 1ог ’Ше ах1а| ч
{Пе са |её зашгНпе п!о е Итра55е. 
— 
.