и 
— текущая скорость;
ич — скорость обратного (встречного) потока.
Для обоснования применения теории несвободных струй. нео
мо сделать следующее допущение.
Давление в зоне растекания распределяется по гидростатич
закону. Такое допущение применяется всеми исследователями, за
шимися изучением растекания водяных 
струй. 
Известно, 
что 
струй исходит из постоянства и равенства давлений в струе и о
ющем пространстве. В нашем случае и в струе и в окружающей
давление распределяется по гидростатическому закону, так что 
предположить, что поведение отдельных струек жидкости в этом 
будет мало отличаться от поведения струек в пространстве с посто
давлением *.
Экспериментальная проверка правомерности такого допущен
ла проведена Ф. Г. Гунько, 
Г. В. Востржелом и Е. В. Плетневой 
Для рассматриваемой нами задачи о растекании струи в ям
мыва наибольший интерес представляет основной участок струи.
бом сооружении струя, пройдя часть пути в пределах каких-то ко
ций, турбулизируется и ядро постоянных скоростеи ‚исчезает задо
входа струи под уровень нижнего бьефа.
Ц 
.
Определим безра„змерную скорость т/”, а также положение 
. 
о
5эоны растекания.
Для сечения М/М’ (см рис. 1) уравнение расхода имеет вид:
ъ
ёиау+0н(в—д)=0‚ 
| 
где и — текущая скорость в прямом течении,
ин — средняя скорость потока в обратном течении.
Приведем это уравнение к 
безразмерному 
виду, разделив 
ПВ
1 
| 
| 
` 
где:
„нн
Из уравнения (1’) имеем:
°
‘р =(-т(-8б)т
т
” 
' 
. 
1 
‚ 
‚
б [Н( — т [Нр 
а+ т0,45+-0,55 т
о 
о 
` 
о
* Это допущение справедливо, конечно, только в сечениях дОС’ГаТОЧНО УД
эт дна ямы равмыва. 
.
Й 
!