тиоиФиз (11) и (9) через производные от и
1 
ди . 
— 
\ 
— да 
:
о= 
т ) ®т оу” 
Умножая первые равенства соотношений (5) и (12) на д2, а 
рые — на @у и вычитая одно из другого, получим 
д 
.
дф а’г—{— ы7гу 
У = —"1— 3: в# - _;_\_Ё;‘—(іу‚ 
откуда. 
| 
| 
е ати
аъ= + @и или ^\= _%Ё" 
_ 
т. ©. & — есть функция от *.
Дифференцируя второе уравнение системы (1) по г, а` третье по
приравнивая
д2,Е _ д2 
Е
ду дг — дг ду’ 
можно показать, что составляющая 
вращательной 
скорости по о
является функцией от , т. е. &=5(}). Следовательно и отношение —
также является функциеи от , т. е. 
й 
| 
+ —. 
Вычислим из сисЁмы (1) полный дифференциал
аіЕ—_—сіу+ сіг_и‹іи 25 а', 
‘откуда 
—- 
. 
” 
‚ 
ВЕ
О 
%%=и %'Ё-?ЗЕ. 
о 
. Из уравнения (15) следует, что полная энергия Е является фун
ей .
' 
Таким образом, для определения кинематических и динамиче
характеристик винтообразного потока необходимо знать функцию Ф
Подставляя значения 
Е, о и @, выраженные 
через и и , в пе
равенство системы (9), получим дифференциальное уравнение для о
деления функции тока 
| 
›
д% 
ф | д° 
% 
@и ($) аЕ (}) 
о 
'
ду° " д22 +и( ) 
д— щ 0. 
| 
‚ 
Для решения уравнения (16) необходимо в конечном итоге за
функции ^ () и М ()°
Поскольку аналитически получить функции () и М(ф) в на
„щее время не представляется возможным, будем считать, что 
А_—__со_пзй__и )к1=соп‚$і. М 2^