тривается только равномерное движение, и поэтому результа исследований не могут быть строго применимы для описания в разных потоков с переменным расходом. В литературе известны несколько работ [1; 2, 3, 9, 10], содер результаты исследований Ннапорных винтообразных потоков с п ным расходом. Поскольку по характеру движения напорные винт ные потоки с переменным расходом отличаются от безнапорных зультаты указанных работ, очевидно, не могут быть использова описания интересующих нас безнапорных потоков переменной ма В настоящей статье на’основании анализа работ по теории вого движения потока, а также экспериментальных исследовани ‚ра предлагается схема расчета поперечных профилей — составл скорости по осям координат в безнапорных винтообразных по переменным расходом. Рассмотрим винтообразное движение потока с переменным ра в длинном нешироком * открытом канале прямоугольного сечени Для определенности задачи примем следующие предположе 1. Жидкость в канал подводится через отверстия (или щел положенные на боковой стенке у дна канала. 2. Движение происходит в горизонтальном канале или канал лыми уклонамй. 3. Будем рассматривать такое движение, когда в конце п дополнительной массы жидкости устанавливается критическая г 4. Центр вращения вихря расположен в центре тяжести жив чения потока. 5. В первом приближении допустимо пренебречь поперечным ном свободной поверхности. Входящая струя, распространяясь вдоль дна канала, не у полностью перемешаться с основной массой потока и заним придонную часть. При дальнейшем движении вдоль вертикально ки в процессе перемешивания с потоком струя теряет свою индив ность. Это обстоятельство дает возможность ввести упрощения д сания движения потока. В данном случае можно разделить по две зоны: струйную (придонную) (1) и цуркуляционную (2) (см. Рассмотрим закономерности изменения составляющих — ско по осям координат в циркуляционной зоне. При подводе дополнит массы жидкости через отдельные отверстия циркуляционная зон видно, будет занимать все поперечное сечение потока на отрезка ла между отверстиями. В створах против отверстий эта зона только часть поперечного 'сечения аналогично случаю, когда до тельная масса жидкости подводится через щель. Для описания движения _в циркуляционной зоне потокё в уравнение движения в форме Громека-Ламба: * Исследования показали [10], что наилучшие условия для транспорта достигаются в том случае, если в канале есуществует один устойчивый вихрь. В это величина ширины, канала (2а) должна лежать в следующих пределах 0,5 & # — глубина потока).