УТер8 о1 
И 
( ‚ 
д0; 
до, )
К —р * 
цв]."” 
1%а Фр 9 — е ”*дх Т бкдду /°
: 
_ 
Ч 7’2 7)3 
- 
Обозначим через т;, ==— р <0,0,> напряжение по площадке нормаль
НОЙ К оСи Х; В НЗПР&ВЛЕНИИ ОСИ Х;. ЗДЕСЬ ‘Т! И Т)‚г — КОМПОН@Н'ГЫ векто
скорости пульсации по осям Х; и Х, Используя формулу преобразован
компонентов тензора при переходе от одной системы координат к др
гои и рис. 5 и 6, легко найти
“ге== (0а 01& 7% бз) О° 
(‘12[ б 35'5_“1[ б |-°зл “15) Г+ 
+(Віі В. -Ва Ва») Э^ -- (Ры @аь 8„+В1і Во, 
- Вы; оь) Т”. 
(3:1
Таким образом, напряженное состояние в потоке определено по
ностью; с точностью до значений величин &, &1, &ё2, С1, Со, М.
Ч 
5:&5'2
' 2 
5! 5' 
8"
Т, 
Э! ТоЗ_ 
: 
- 
‘ 
‹
'‚Г/ 
б 
у 
2 : 
В 
ё * ) 
л
| 
- 
$1 #5
5}!3___ 
— —- 5) 
° 
ё 
2 
у 
558 [ РУО 3+
‚ 
2 
{ 
2 
Т“[_ 
'/_—'— 
2
35а д г 
2
КЕ 
ы 77 
;
у 
‘ 
81*5) 
4 
'53
2 я
Рис. 5. 
' 
‘ 
Рис 6.
Длина & должна характеризовать масштабы потока, как это оч
видно из принципа подобия. С другой стороны, она: должна быть локал
ной характеристикой, т. е. не связанной с потоком в целом. Этим дву
условиям удовлетворяет обобщенный гидравлический радиус 4. Приме
поэтому \=/. Коэффициенты с и с можно оценить исходя из того, ч
они, в конечном счете, определяют изменение количества движения пот
ка за 
счет пульсаций. 
По 
оценке, 
принятой в гидравлике для это
изменения, должно быть с1--сэ2=0,04, т. е. можно принять с| = со==0,0
Значительно сложнее определение коэффициентов ё, &1, ёэ, КОТОрые м
гут быть найдены сопоставлением теоретических решений с опытным
данными. В частности, коэффициент в может быть найден, по-видимом
из данных теории 
плоского гидравлического прыжка и относящихся 
нему экспериментов. 
: 
|
ЗОММАКУ 
_ 
‘
А Ьуроіпеыэ 15 сиррез!ей м/С — аПож5 Ю0 ехргеэв сотропеп*$ оё рш5аНоп {епз
{пгочей еіетепіз оі {Бе і1е1с1 оі ачега;‚ге‹і 1оса| \ге1осте5 {ог рпзтапс апс! поп- рпзтап
Ножив. 
75 
т.т 
П УЕЛ
* 
‘
ч 
' 
* 
.".' 
$ 
" ‚ 
* 
'
' 
. 
.