—
‹ тез для потоков в круглых трубах.и прямоугольных руслах бесконечн
ширины. Если в последнем случае 
принять 
степенное распределен
скоростеи 
|
‚ 
‚ Фіит(]__.%)і‚'т 
: 
`. 
(3
(0 — скорость на глубине Й, о;— скорость на поверхности Н—полн
глубина потока), то для касательных напряжении легко получить таку
' 
Т’ 
° 
З 
Г 
у 
т 
"Ё:‚ 
О
т=6[-(9)- 9) 
— 
е
Эту зависимость 
естественно _ распространить 
и на непризматическ
потоки, определяя обобщенный 
гидравлический . радиус / по линии 
проходящей через рассматриваемую точку потока.
Для второй системы напряжений, вызванной кривизной линий т
ка, естественно: предположить, что площадка, соприкасающаяся с л
нией тока о, будет одной из главных площадок, а напряжение, действу
щее 
по 
спрямляющей площадке,— одним 
из 
главных 
касательн
напряжений. Это напряжение Т” должно быть пропорционально 0?, 
скольку местные потери напора пропорциональны квадрату скорост
‚зависимость:
'Оно должно быть пропорционально кривизне линии тока // |No|, ибо, о
стремится к нулю с уменышением кривизны, т. е. при 
|8|-+со. Учитыв
сказанное 
и привлекая ‘соображения размерности, нетрудно прийти
выводу, что
Т"==в + ) _ 
'(3
где в — безразмерная постоянная, д — ускорение силы тяжести, а \
некоторая длина, к рассмотрению которой мы еще вернемся ниже.
Рассматривая поток в окрестности некоторой фиксированной точ
О, введем локальную систему 
координат й,, » И» направив 
ось #1 
касательной к линии 
тока ‘0, а ось Из 
— по 
касательной 
к кривой 
‚ Напряженное состояние в точке О, вызванное гидравлическим трение
представлено 'на рис. 5. В соответствии со сказанным выше, Т’— главн
' касательное напряжение, 5’, ©”,, 8’3—главные нормальные напряж
ния, причем $’, и $”, действуют по площадкам, нормальным к плоскос
у1Оу3 и наклоненным под углом 45° и 135° к оси и1-
Обратимся теперь к другой системе: у1, 2э, 2з, Направив ось 2» 
главной нормали, а ось 23 — по бинормали к линии тока. Напряженн
состояние 
в 
точке.О, вызванное кривизнои струи (вторая систем
представлено на рис. 6: 
° 
, 
‚
Обозначим через ; 
компонент ‚ скорости пульсации 
по оСи у
далее 
‚
_ 
З’*— 
$|+54 
5 = 
3+$2
‚ 
б 
. 
® 
о) 
2°