у
р
ду
р
касательные напряжения, а все компоненты тензора турбул
пряжений (тензора пульсации), вызванные как шероховатост
стенок потока (первая система), так и кривизнои линий тока
система). 
|
В призматическом потоке действует только первая систём
жений, связанная, согласно предположениям предыдущего пар
линиями 
тока вектора @о и ортогональными к ним траекториям
ента нормы 
|| ® 
|| этого вектора. Попробуем найти соответствующ
щение понятия линий градиента для непризматического поток
› няя’ требование ортогональности к линиям тока 0. В непризма
потоке
е |= Ко!++орнор ) 
2
и траектории ртга |0|| в общем случае не-ортогональны линия
° Рассмотрим элементарную — площадку 
@, нормальную 
к лин
Нетрудно найти, что направление, определяемое уравнениями
° 
‘ 
(іх1
А, (о3+-03)—0 (4, 0а + 4, 0))
дх2 
‚ 
`
Аэ(03 -+-01)— 03 (4з 03--А, 01) 
яЕ
@х
А. (01 +’00 — в (А1 ‘01+А2 02)
есть направление наибольшего среди всех направлении на пло
изменения — |0|. 
В уравнениях (3. 2)
ди2
А; — 
© 
д“*+щ На ... о 
Эти уравнения можно рассматривать как дифференциальные у
семейства некоторых кривых, которые мы будем называть кри
Кривая Г обладает тем свойством, что касательная к ней дает
ление наибольшего изменения ||0|| среди всех кривых, ортогона
линиям тока 0. В частном 
случае 
призматического 
потока к
`отображаются 'в траектории дтаа |0|. В точках максимума 0]
ление кривых Г не определено. Эти точки образуют динамиче
потока. В общем случае динамических осей может быть нескол
Примем следующее предположение. Касательные напряже
равлического трения по площадке, которая является "спрямляю
линий тока вектора о и кривых Г, равны нулю, т. е. эта площа
одна из главных площадок. Касательное напряжение Т’ на пл
ортогональных к кривым Г, направлено по касательной к лини
и является одним из главных касательных напряжений первой 
На стенке потока, в конце линии Г, это касательное напряжен
деляется, как и в призматическом потоке, формулой Т’/у 0°/С
И= йт -- [ (оп) до, 
о 
Ар->0 
® до 
| 
‚ 
В 
*