а)
о, г
) 
_ П‚‘ ` 
\ `—_=
! 
ъ
‚ 
у 
| 
1
Рис. 83. 
.
бесконечном удалении от точки ‹А должен, очевидно, рассчиты
обычным формулам 
гидравлики, 
например, 
по формуле 
М
\_. 
- 
1 
*
=—‚;-Ьт‚ где 4==Йй, а коэффициент шероховатости слева от
п=п,, а справа 
— п=ло. Однако распространить этот принцип
стность точки А, очевидно, нельзя. Обобщенный гидравлически
` [. вблизи точки А' будет отличен от й, но при движении попер
он будет изменяться плавно, в то время как коэффициент шер
ти л при переходе через точку А сделает скачок (рис. 36). В свя
при таком подсчете получится, что средняя скорость @0 в отсе
двумя бесконечно близкими линиями градиента по формуле (1
же сделает скачок при .переходе через точку А, а в действит
такого скачка не может быть. Чтобы обойти это противоречи
предположить, что в формулу (1.12) следует ввести некоторы
вующий коэффициент 
шероховатости, изменяющийся попере
по плавной пунктирной кривой 
так, что 
его значения 
асимп
приближаются соответственно к л; или пз при отдалении от
Если дно состоит из нескольких полос постоянной ширины с р
шероховатостью, ориентированных по течению, то действующ
фициент шероховатости также будет изменяться 
'по некоторой
кривой. На рис. 4 дана общая картина для случая трех полос
уширения средней ‘полосы ординаты пунктирной кривой в н
отдалении от краев полосы будут все ближе и ближе к ордин
фика фактического коэффициента шероховатости. Иными слов
дует прёдположить, что действующий коэффициент шерохов
при любом фиксировании значении Ё=х (рис. 4) зависит от`ф
кого коэффициента щнероховатости л при всех остальных зна
Но при этом влияние ‚фактического 
коэффициента ‚ шерохо
‚ 3
`