в поле силы тяжести
` 
1 
др _
еба 
Н оя, — — р21= — 1
(1— гидравлический уклон) и уравнение (1.3) дает для := 1
НЗ]Н_‚‚[дх ( Га2) 
" од 
дх (, 13)] 
' 
Уравнения, получающиеся из (1.3) при 1=2 и 1=3, содержат р и 
ляют отличия закона распределения 
давления 
по сечению „п
‚ гидростатического закона. Эти уравнения пока не потребуются.
Координатные линии х» и Хз лежат в плоскости сечения пото
мем за линии х» Изотахи, а за линии 
Х; — семейство линий, орто
ных изотахам. Это есть траектории вектора градиента скорости
их будем называть просто 
линиями 
градиента (рис.`2). 
Расс
напряжение Г1», т. ©. напряжение, действующее в направлении 
‚натных линий Х; по площадкам нормальных 
к координатным —
хо. Иначе говоря, Гэ есть касательное напряжение на цилиндр
поверхностях, для которых линии градиента 
суть направляющ
потока в круглой трубе или в бесконечно широком прямоуго
сле, в силу симметрии
д 
‚ 
, 
а 
` 
дха (, Г1э) =0, Г,а=0. 
Естественно предположить, что соотношения 
(1.5) 
имеют 
ме
общем случае, так как иначе существовали бы силы, приводящие
что на линиях градиента было бы до1/дхэ=0, что противоречит ф
кому смыслу линии градиента. Точно такие же соображения при
тому, что Т1з==0 при хз=0, т. е. в точке максимума скорости. То
касательных напряжений Та в направлении линий Х, по цилин
ким поверхностям, для которых образующие суть изетахи, пол
(1.4)
Т,2 (Х› 
5Н2 (ко, ©) Н,(г 5) а. 
ха)== —Н, (х хз) {
Здесь интегрирование выполняется вдоль координатной л
Для касательного напряжения на смоченной поверхности (хз—
формула дает
Т(хх°+Т—НххНх 
ах 
‚ * 18 
‘^1) *) 
Н, ()» +) З 
(27 8) 
(27 з› 
3° 
` Выделим двумя бесконечно близкими ЛИНИЯМИ градиента 
площади 
сечёния 
потока 
(рис. 
2). 
В данном случае это не
криволинейный треугольник ОАВ. Площадь элемента есть 
' 
Ав== ё Н, *а Хз) Н, (Ха Хо) @Х, @хо;
34