хода О 
= Ио= К У/ Г в которой
К=Сео )/р 
2 
(
‚есть пропускная способность русла. 
_ 
` 
ЫНетрудно заметить, что формула (1.2) при изложенной тракто
коэффициента Шези в некоторых случаях приводит к физически нев
можным 
результатам. 
Действительно, 
пусть К, и К, — пропуск
способности труб, имеющих сечения, представленные — соответстве
на рис. Та и 6. Если определять С формулой Маннинга, то элементарн
`
@) 
ё)
И аава мава ав 
найный
‚
/
бвов 
ва в 
воров 
лв
»»»`
! 
2' ]/;4‚111 
°
ё 
3
У 77
й —- 
[ { , —
мИЯП 
И ТИ 
И 
77ч
эа 
З
ь
УХХХ 
ХСА
Рис. Г
выкладки приводят к тому, что
Кб_ьК„ ф== ‘/ 
(1+а7\)5 а=—Ё—‚ ^ — 
—[1-—
()
При малых а, т. е. при малых 
Ь будет ф<1, т. е. К, 
< К,, в то вр
как физически очевидно, ‘что К,> К,. Такое противоречие не дает с
знать на практике только потому, что при распространенных в прир
и’в технике формах сечения потоков оно проявляется слабо. Но тем
менее оно свидетельствует, по крайней мере, о неполноте классичес
концепций.
` Попробуем рассмотреть более детально касательные напряже
в потоке. Гидродинамические уравнения Рейнольдса для несжимае
вязкой жидкости могут быть записаны в ортогональной сислеме 
волинейных координат Х, Х», Хз ©С коэффициентами Лямэ Н,, Н» Н
такой форме:
г [ л, Н, Н, Н, 
°
1 
° 
— 
° 
—
РО 
дг 
' { , н„нз дхд[ 
Н, 
0010 
Т“г)}
Р% -Твв дН, 
1дро , о° 
Н 
ТЭ.Ё—} 
‘О Н,дх,; › —Б 3. 
Н 
(
\ 
. 
.
Здесь @), 0», 0з, р— усредненные по времени компоненты вектора 
рости и усредненное давление 
(символ усреднения для простоты 
`