быть описан известной системой уравнений динамики адсорбции,
Для случая радиального потока Эти уравнения имеют вид
дсо, ‚ 
4®Со, 
дсой'_ 
‚
п„—дг гдгТ К 
” 
ы
д ыа
060 — в (С*о , Со), 
(21.2
дЁ 
б,
где Со‚ (/, #) — концентрация растворенного в воде 
и 
С_б (7, #) — адсорбиро-
2
ванного на поверхностн пород кислорода в сечении на расстоянии г от скважи-
ны в момент времени #; 4; 
— при закачке воды в пласт (для {=1) 
принимается
равным: 4з=@,/2лМ, 
а при откачке (для #=2) @и=—0о и фо=О)/2лМ; 
М —
мощность пласта; 
Р(С 
'с,’ Со, ) — кинетическая функция, отражающая меха-
.
низм адсорбции кислорода.
При дальнейшем анализе ограничимся двумя простейшими ме-
ханизмами необратимой адсорбции кислорода, считая что кинети-
ческая функция может быть представлена в виде
*=8 (& — 
No); 
21.да
в (С*о, Со)= [С*53 # 
—) 
(21.9а)
° 
*о,Со» 
(21.26)
тде С* — предельная адсорбционная емкость пород ло отношению к кисло-
роду; 6(1 — No) — дельта-функция Дирака и йо — велнчина, равная
ло + Го)(7? — г 
С*
% = _(„1_-...0‚&_3›*; Го,__‘??._ 
(21.3)
29а 
Сох
Представление кинетической функции 
в виде (21.2а) предпо-
лагает, что адсорбция кислорода является необратимой, а сам про-
цесс протекает с бесконечно большой скоростью; в случае (21.26)
учитывается конечная скорость накопления кислорода на породах
пласта (здесь ао, — константа скорости адсорбции).
Динамика «зарядки» пород при необратимой мгновенной ад=
сорбции кислорода. 
Для стадии закачки в 
пласт 
аэрированной
воды решение системы уравнений (21.1), (21.2а) отыскивается при
следующих условиях:
=0, г> по; Со,(г, #) = Ср (г, #) = ©; 
(21.4)
к= го 
Е> 0; Со, (г, #) = Соу 
(21.5)
Применяя к (21.1)— (21.2а) и (21.4), (21.5) 
преобразование
Лапласа по #, имеем
аС,
“?';;9**—“%;70‹›‚ С*о,ехр (— й); 
(21.6)
218