Глава 4. ВЛАГОПРОВОДНОСТЬ ПОЧВ. ДВИЖЕНИЕ ВЛАГИ
В СИСТЕМЕ ГРУНТОВЫЕ ВОДЫ—ПОЧВА—АТМОСФЕРА
4.1. Общие предст:
ения о влагопроводности почв
Термодинамические аспекты движения влаги в почве описаны
во_многих работах |18, 27, 32, 35, 43, 60, 71, 77, 98, 112, 125, 142,
145, 161, 166, 172, 212, 249, 253, 254, 261 и др.). Поэтому кратко
остановимся лишь на основных положениях, необходимых для по-
нимания рассматриваемого ниже экспериментального матернала,
В изотермических условиях 
различие 
значений 
потенциала
влаги в двух точках почвы означает отсутствие равновесного со:
стояния и указывает на возможность влагопереноса, Движущей
силой переноса является градиент потейциала. Однако потенциал,
как и другие термодинамические характеристики, определяется для
условий равновесных обратимых процессов и процессов, бесконечно
близких к равновесным 
[26, 34, 
60, 125]. Классическая термоди-
намика не занималась вопросами необратимых процессов, ограни-
чиваясь определением равновесных термодинамических функций,
характеристикой условий равновесия и изучением направленности
самопроизвольных процессов. Созданию термодинамики необрати-
мых неравновесных процессов способствовало сходство форм фено-
менологических 
законов, 
используемых для описания переноса
массы вещества 
и энергии. Одним из таких феноменологических
законов являстся закон Дарси [34, 195, 178], применяемый в коли-
чественных расчетах движения почвенной влаги
1= 
—. 
4.1)
Другими примерами феноменологических законов может слу-
жить закон теплопроводности Фурье
аР
© 
Ж—Я‚—. 
(4.2)
где @ — поток тепла, 
— теплопроводность; а также закон Ома
К&, 
(4.3)
тде / — сила тока; / — напряжение; Кд — коэффициент электро-
проводности.
Каждый из этих законов выражает поток субстрации (тепло,
электричество, вода) как линейную функцию какого-либо фактора,
характеризующего отклонение процесса от равновесного. Коэффи-
п