где Ё— свободная 
энергия _ Гиббса; (— внутренняя — энергия;
‚ Р— внешнее давление; И — объем; — абсолютная температура;
— $ — энтропия.
Продифференнировав уравнение (1.5), получим
аЕ == (И -- РаУ -- УаР — Та5 — $ аТ. 
(1.6)
Подставив уравнение (1.4) в уравнение (1.6), получим конеч-
ное выражение для уравнения свободной энергии
аЕ = 5 аТ -- Уат — «No м. 
(1.7)
При постоянстве температуры 
и 
давления 
уравнение 
(1.7)
° имеет вид.
аЕ 
= —( 
п пли —Ё == М 
о. 
(1.8)
Непосредственно измерить потенциал почвенной влаги техни-
чески очень трудно. Поэтому эти измерения, как правило, про-
водят косвенно, путем определения 
— каких-либо 
свойств влаги,
связанных с потенциалом функциональной зависимостью. 
— Чаще
всего в качестве таких свойств используют температуру замерза-
ния, равновесную упругость пара в атмосфере над — почвой
растениями 
[28, 34, 125]. При этом основываются на постул
что в условиях термодинамического равновесия полный потенциал
вещества, входящего в многофазную систему, одинаков во всех
фазах. Справедливость этого постулата подтверждается приме-
непием законов термодинамики во всех областях техники. Таким
образом, если имеется термодинамическая 
равновесная система
водяной пар—жидкая влага—лед, то, измерив полное давление
водяного пара, мы тем самым узнаем и давление жидкой влаги.
Известно, что потенциал 
(давленне) 
газа 
или 
пара — связан
© относительной упругостью функциональной зависимостью. Дей-
ствительно, для обратимых 
изобарно-изотермических процессов,
при которых система 
не совершает 
работы 
над 
окружающей
средой, изменение свободной энергии равно произведению И @Р,
тде И — объем системы, Р — давление газа (пара), т. ©.
ау = аР. 
(1,9)
Если 
в ходе процесса Р изменилось от Р, до Р, то полное
изменение свободной энергии равно
Р
АР 
= 
\И4Р. 
(1.10)
Р,
Допустив, что водяной пар подчиняется 
законам - идеального
таза (РУ = ЁТ), получим
КТ\Ё—КН Рр 
@1
АР==
В том случае, когда исходным состояним пара было полное
насыщение атмосферы (Ро)
АЕ == КТ п Р/Р 
(1.12)
15