ется на: 1) область гладкого сопротивления, в которой
А и & являются функцией числа Рейнольдса” и не зави-
сят от шероховатости; потери напора здесь пропорцио-
нальны скорости о в степени 1,75; 2) область доквадра-
тичного сопротивления, в которой А; и } являются функ-
цией числа Рейнольдса и шероховатости
^
9 (К, &),
А
где А> ==- — отнюосительная шероховатость;
& — высота выступов шероховатссти.
Потери напора по длине в этой области пропорциональ-
ны скорости © в степени 1,75<<т<2,0; 3) область квад-
ратичного сопротивления, в которой потери напора про-
порциональны квадрату скорости и не зависят от Ке; ко-
эффициент ) является функцией только 
относительной
шероховатости:
^ = ©.
Турбулентный режим движения жидкости в пластмас-
совых трубопроводах зависит от их конструктивных 0осо-
бенностей, степени обработки внутренней поверхности и
охватывает все три указанные выше области.
Исследованиям ` закономерностей движения 
жидко-
сти в трубах, являющихся одним из основных вопросов.
инженерной гидравлики, посвящено большое количество.
работ. 
Однако и по настоящее время вопрос о сопротив-.
лении движению жидкости в турбулентных потоках про-
должает оставаться актуальным. Если для труб из тради-
ционных материалов (металл, керамика, бетон и др.)
исследованиями 
накоплено 
много 
экспериментальных
данных, частично уже устаревших или не обладающих
достаточной точностью, то изучение гидравлических со-
противлений в трубах из пластмасс практически только:
начинается. Это относится прежде всего к дренажным
перфорированным трубам и особенно к трубам с гофри-
рованными стенками. Трудности, связанные с решением
вопроса о гидравлических сопротивлениях пластмассовых:
дренажных труб, обусловлены, © одной стороны, много-
образнем применяемых материалов (ПВП, ПНП; ПВХ и
др.), © другой — наличием большого количества конст-
рукций. Следует также иметь в виду, что гридравличё-
82