р
ф
ц
р ц
р
р
лых скоростях ветра (меньше 2 м/с) и больших разностях 
температурами испаряющей поверхности и воздуха на высо
(больше 4--5°С). Влиянием адвекции также можно 
прене
если градиентные наблюдения проводить на достаточном уда
от различных препятствий (200—300 м), например, в центр
ного открытого участка местности (0,10 км?).
Удовлетворительный результат по уравнению (10.4) мож
лучить при достаточно точных, ежечасно повторяющихся 
измерений градиентов влажности воздуха и скорости ветра.
дая такая серия должна включать измерение скорости вет
выверенным анемометрам продолжительностью 10 мин и о
по психрометрам с пятикратной повторностью.
Исходя из теории пограничного слоя (или так называемо
рии пути смешения) 
и логарифмического закона распреде
< высотой скорости ветра и влажности воздуха, можно пос
‚ формулу расчета испарения по разности упругости водяного
{ёг, — ёг) и скорости ветра ' [162] :
Е == В (ег, — ед) ш), 
| 
где 
в— 0,622 
Овозд*? 
:
Рабв _ 1п 21/2): 
1п 2920
верхней границе слоя шероховатости; её» — упругость водяного
на уровне г от поверхности; 20 — Парамётр шероховатости;
плотность воды; Ра — давление атмосферы; (Овозд -— ПЛОТНОСТ
духа; и, — скорость ветра на уровне 21._
Подставляя 
в 
правую 
часть 
для 
выражения 
В 
зна
`Овозд== 1,25 кг/м%, рв==1000 кг/м°; ра==1013 мбар; х==0,41;
° 
==0,05 см, гэ == 200 см и 2 = 
1000 см (скорость ветра в м/с 
ряется на высоте флюгера), получаем В — 0,00145 1/мбар пр
ражении Е в м/с. При переходе к выражению испарения в
и мм/сут параметр 
В принимает значения, равные соответст
0,0051 мм/(ч:мбар-м/с) и 0,123 мм/(сут-мбар-:м/с). На пра
в формуле (10.5) упругость водяного пара е„ 
На верхней
нице слоя шероховатости г. обычно заменяют максимальной 
гостью ёео, вычисленной 
по 
температуре 
испаряющей пов
‚ сти То. Для этого вместо разности ег, — © в формулу вводя
@г° о°
о—
из данных градиентных наблюдений, 
принимая, например, 
== е» 
- 3,6 (ео,з 
— о) при го == 0,05 см. 
— 
ег — упругость водяного 
па
ражение т (ео-— ё) 
‚ где параметр т 
определяют и
272