щ р р р р д р у времени т записывается в ВИДе Ква == 1Ё 35 Н, = В, а В 35 оу удбой ©5 (9.12) где В» — теплообмен между деятельным и нижележащим слоями; Св. уд И ов — соответственно удельная теплоемкость и плотность воды; й — высота деятельного слоя воды. Последним членом уравнения (9.12) учитывается изменение количества теплоты в деятельном слое воды АН,. Остальные обозначения — прежние. Высота деятельного слоя в водоемах, по данным М. П. Тимо- феева [292], изменяется в пределах от 2 до 20 м. При глубинах 5—10 м и более величины В, и В, как правило, бывают малы по сравнению с остальными членами уравнения (9.12), поэтому для практического использования обычно применяется уравнение Ввал== ЬЕ == Н, = Ан. (9.13) ` На основании уравнения (9.13) с использованием ‘соотношения Боуэна была получена формула для расчета испарения (мм/сут). [182, 292] — ‚ 3 (Кбал—АН) Ае .Е — 25,8 0 ’_No , . (9.14) где Ае==е—-ё; — разность Между максимальной упругостью водя- ного пара, вычисленной по температуре поверхности воды, и абсолютной. влажностью воздуха на высоте 2 м; АГ=Т)—-Т 2`—_ разность между температурой поверхности воды и температурой воздуха на высоте 2 м. За рубежом широкую известность получила формула Пенмана, предложенная им в 1948 г. и основанная на совместном решении уравнений теплового баланса и турбулентной диффузии. ‚° При расчетах испарения методом теплового баланса требуется большое количество исходных материалов. В настоящее время та- ких материалов для большинства водоемов как в нашей стране, так и в других странах еще недостаточно, поэтому метод тепло- вого баланса главным образом применяется при специальных ис- следованиях [271, 292]. На основании теоретически строгого метода теплового ‘ба’ланса имеются широкие возможности дальнейшего развития исследова- ний закономерностей испарения и других главнейших составляю- щих теплового баланса водоемов, а также взаимосвязей 'между различными явлениями гидрометеорологического режима в при- водном слое атмосферы и верхних слоях водоема. Этот метод по 261