ои 
= й + и ; 
(8.37)
9= 
4 - 4, 
(8.38)
получаем формулу для определения скорости испарения
Е == Рвозл:и—Ч + Рвоздиіа/° 
(839)
Поскольку в обычных 
условиях 
значения и д весьма 
малы,
первым слагаемым правой части уравнения (8.38) можно прене-
бречь, тогда
Е == Рвозди’ 4. 
(8.39а)
или, выражая произведение пульсаций через коэффициент корре-
ЛЯЦИИ Гид, Получаем
Е == Рвозд” иабиб а› 
' 
° 
(8.40)
где ои и оа— средние 
квадратические отклонения 
вертикальной
скорости ветра и удельной влажности воздуха.
Широкое применение этого метода, несмотря на четкое физи-
ческое обоснование, сдерживается отсутствием простой и надеж-
ной аппаратуры для определения пульсаций рассматриваемых ме-
теоэлементов. Особую сложность вызывает измерение пульсаций
влажности 
воздуха, 
поэтому 
в 
специальных 
исследованиях 
при
использоВвании ПУЛЬС&ЦИОННОГО метода чаще определяют турбу.лент—
ный поток тепла
На == СвоздРвозди‚Т’ = СвоздРвоздгиТОиОТв 
(841)`
где Т’ — пульсация температуры.
Тогда зная На, 
а также Кбал и В, испарение вычисляют как.
остаточный член уравнения теплового баланса (8.35).
Метод А. А. Скворцова. Этот метод существенно отличается от
схем расчета испарения, 
основанных на 
использовании 
уравне-
ний турбулентной диффузии. В нем используется закон «ярусного:
обмена», открытый в 50-х годах А. А. Скворцовым [273].
Сущность закона состоит в том, что в условиях сверхравновес--
ной стратификадии атмосферы процесс конвективного теплообмена
состоит из последовательного накопления тепла в различных слоях:
воздуха. Вначале накопление тепла происходит вследствие моле--
‘кулярной диффузии в тонком слое у испаряющеи поверхности
—-
в первом ярусе. Повышение энергии неустойчивости этого слоя:
приводит к его разрушению (прорыву).
‚ Накопившееся тепло поступает 
в следующий 
ярус, вызывая‹
в нем в свою очередь 
возрастание 
энергии 
неустойчивости 
и
217°