Здесь АТо, АТв, АТ1о, АТ1в и АТ»о — разность температуры измеренной соответственно на глубинах 0; 5; 10; 15 и 20 см следующий и предыдущий сроки наблюдении т. @. АТО—— Тонач, АТ ; == Тв кон—— Т5 нач И Т. Д. Основным ограничением к использованию уравнения для расчетов испарения, кроме ограничений, накладываемы применение уравнений (8.6) и (8.7), является следующее. использовании отнощения Боуэна (8.30), позволяющего вы Н, через Е, решение системы уравнений (8.5) — (8.7) смысл в двух случаях: при Е==—-Н, или при Всоал—В==0. вом из этих случаев АТ/Ае==-—-1,56 и рещение формулы (8.3 Е==1 дает бесконечность, а во втором случае решение (8.31 нуль. Очевидно, что при приближении значения ЛЕ к (—На АТ/Ае к —1,56 или величины (Ввал—В) к нулю расчет испа по уравнению (8.31) дает нереальные результаты, иными сло не обеспечивается необходимая точность определения испа Метод теплового баланса, основанный на определении и ния как остаточного члена уравнения теплового баланса. О ной расчетной формулой в этом методе является Е= -)- (Ввы — В — Н.). Радиационный баланс Ксал определяется по данным а метрических наблюдений; поток тепла в почву В — по мет изложенной выше или подобной ей; турбулентный теплообме считывается по формулам (8.6) и (8 16) с учетом формулы и {(К!), определяемой по рис.6. Преимущество такого подхода, в сравнении с уравн (8.31), состоит в том, что отпадает необходимость в дополн ных ограничительных условиях (в частности, зависимости степени устойчивости атмосферы). Иначе говоря, применение нения (8.35) возможно при любых сочетаниях АТ и Ае. Пульсационный метод. Этот метод в настоящее время счи единственным прямым методом определения испарения. Со этому методу средняя скорость переноса взвешенной в в инертной субстанции (например, водяного пара) в каком-ли правлении равна сумме произведений мгновенных скоростей в этом. направлении на концентрацию субстанции. В этом вертикальный поток пара при условии постоянства его по соответствует испарению и может быть выражен формулой В, == Рвозд * >у ид. 216