иё}
ігт
д? 
 
дх+ 
УУ ;
ди 
до
5кга =°
дх 
ду
Решение полученной системы уравнений оказы
возможным, в частности Блязиусом было получе
сопротивлении 
плоской 
пластинки, 
согласно к
ш1‚33\/чр1›31; 
иначе говоря, сопротивление пр
полуторной степени скорости. Этот результат им
подтверждение в опытах, однако лищь в 
опреде
цах, за пределами которых сопротивление станов
ональным более высокой степени скорости, близ
Причину этого явления надо искать в том, что
Прандтлем схема справедлива лишь при услов
всей поверхности обтекаемого жидкостью тела с
минарный пограничный слой; в действительност
чиная с некоторой скорости, ламинарность слоя 
наблюдается отрыв жидкости от обтекаемого ею 
новых условиях 
необходимо рассматривать погр
не как ламинарный, а как турбулентный; только 
положении может быть 
получено правильное ре
В таком виде 
задача была поставлена Карм
допустил, 
что распределение скоростей 
в погр
1
подчиняется показательному закону ЗЗКОН—‚;‚—):
1
7
«=е(0”.
где & — толщина слоя.
Применяя 
к 
анализу 
вопроса 
закон 
колич
в интегральном виде, Карман получает, что сопро
пластинки будет равно 
1
5 
0,072он 1
\Х?'_ 0 07201!91( ) == %Ёё‹)%'б““ °
Полученная зависимость очень хорошо совпад
экспериментальных исследований в определенной
чений числа Рейнольдса.
Итак, мы установили, 
что решение поставле
сопротивлении 
шара 
при 
падении 
его 
в 
жид