Ъ“Щ%'Ё'@У“"(’Щ?' 
Это означает, что постулируемое в гидравлике
изменении давления по глубине потока согласно 
скому закону не вполне точно; строго говоря, дав
также в некоторой, хотя и в весьма малой степе
ции скоростей. 
‹
Таким образом, второе уравнение дает нам за
ления давления по глубине потока; оно показы
турбулентном режиме наблюдается пульсация давл
лиза же закона сопротивления остается одно ура
Перейдем далее к составлению уравнений дви
насыщенного наносами.
Обозначим весовое содержание твердых части
рез . Основное допущение, которое мы вводим
рении поставленной задачи, состоит в предполож
ность представляет собой такую же нэепрерывную
ординат, как и скорости. Следуя общей методе
при анализе турбулентного потока, разложим мутн
ненную р и пульсационную составляющую No:
в= 
в
Масса потока с наносами будет равняться
М == т(1 -- р) 
= тр',
где р” == 1 --р и т - 
масса жидкости.
Напишем 
уравнение 
гидродинамики 
для 
из
движения со взвешенными частицами.
В общем виде оно может быть представлено 
М(и --°5 )—ЬЁ%тшМ@і.
* Этот результат получен Великановым,.
8*