приближенное решение задачи с учетом сил трени
дал общую постановку задачи, но ограничился р
„бурных“ 
потоков и пренебрег при этом силами
как нас интересуют только такие течения, в кото
рующее значение имеют силы трения, мы будем 
всем дальнейшем изложении методу Бернадского. 
Основные уравнения движения жидкости в ре
ках можно представить следующим образом:
э а” т_Ё; 
д 
1
, == 
—д%-_чёсиг, 
где 
02 _ 
5 — кривизна с 
ЙкиИ
Д 
т}‘\) К2 С-д[\)) 
р 
Тру 
‘
Эта система уравнений справедлива для некот
тарной струйки; поэтому координаты & и # выби
ветственно по направлению оси струйки 
и 
норм
Заменяя в уравнении (38), как обычно делается д
ац 
да 
тшегося 
движения 
жидкости, 7 через а == , а вм
@ 
д$
и
ставляя СВ 
получаем:
ду 
_ у _ й ди 
‚
__55_._]8 о5 +СЗК’ 
д 
и
"’—"'д'%:—']„'д-"в"ё. 
Ре% этой системы уравнений в частных 
1-го пефядка при заданных сложных граничных усл
затруднительно; ввиду этого Бернадский предлож
приближенный 
способ 
расчета 
путем 
построения
* См. статью Прокофьевой и Новоторцева „Основы т
метода построения транзитных потоков“, Известия НИИГ