скими величинами существует аналитическая связь в
ренциального уравнения, связывающего силы с изм
сти и свойствами физического тела, этим самым накл
ределенные ограничения на размерности входящи
величин.
Совокупность составляемых зависимостей и уста
мерность всех физических величин, сводя их к осн
длины, массы и времени. Эти несложные соображени
к обоснованию метода механического подобия.
Возьмем уравнение динамики вязкой жЖидкости
ди 
ди. 
ди. 
ди _ 
1 
др 
2 
Здесь # (х) — проекция массовых сил, В ==ди/дх -- д
скорость относительного увеличения элементарного 
сти, У%и==д?и/дх? -- д’и/ду* -- О’и[дг* — оператор Ла
нематический коэффициент вязкости, # — время, р —
плотность, и, о и @ — проекции скорости на оси коорд
Если бы мы захотели изменить единицы измерен
ских величин, которые ‘описываются данным уравнен
ходимо было бы сделать так, чтоб не нарушать прави
вленных равенств и однородности их членов. Следов
ние произвольных коэффициентов может быть доп
в том случае, если вид уравнения и соотношения ег
ются неизменными. 
:
На этом принципе и основано моделирование, так
надлежащим образом козэффициенты при каждом чл
дают возможность переходить от измеренных по м
к условиям натуры. 
Введем в уравнение движения множителями не
вые величины. 
_
Пусть все длины увеличиваются в /, раз, врем
скорости — в (/ раз. Ускорения массовых сил, ограни
ускорением силы тяжести @, увеличиваются в С ра
‚давления р — в Р раз, удельная масса р — в В раз, ко
кости и — в М раз, кинематический коэффициент вязк
в М раз.
214