были больше, чем у приглубого берега.
Таким образом, граничное 
условие, 
предполагающее
урезе скорости течения будут равны нулю, может быть сох
при расчетах цунами или заменено условием равенства н
рости в месте разрушения волны. 
Нетрудно видеть, что использование теории волн мел
для расчетов цунами дает возможность наиболее полно у
действующие факторы, в том числе и такие, которые до на
времени не учитывались: ветер и атмосферное давление,
это понадобилось. В качестве примера такого рода примен
рии мелкой воды к расчетам цунами приводим данные ра
их анализ, выполненные А. В. Некрасовым и любезно п
ленные нам автором с разрешением использовать их в да
нографии.
На рис. 3.10 приведены результаты расчетов 
взаимо
волны дунами с береговым шельфом. Расчеты были осущ
по одномерной схеме, учитывая растекание энергии по оси
водим анализ этих результатов, выполненный А. В. Нек
«По-видимому, в некоторых случаях первичная волна, вы
из очага цунами, по своему характеру близка к одиночно
волна может быть трансформирована 
шельфовыми 
эф
в цуг волн, периоды и длина которых будут определяться 
ристиками шельфа и континентального склона. Удобным с
анализа в таких случаях могут служить численные экспе
основанные на численном решении гидродинамических у
теории мелкой воды. В качестве начального условия в пред
мом участке очага в пределах расчетного профиля задает
ное 
возмущение 
уровня 
простой 
формы 
(например, 
синусоийды), которое дает начало двум одиночным волнам
страняющимся в противоположные стороны. В наших расч
рега, т. е. в точке М на рис. 3.10, задавалось граничное усл
ответствующее полному отражению ((0/==0, где / — полны
а на другом конце профиля, т. е. в точке М, — условие, с
вующее отсутствию всякого отражения ( 
=тпу/сй), и, так
зом, волна, достигнув точки М, бесследно уходит из пред
четного профиля. Последнее условие физически обосно
А >1". Отметим, что частичному 
отражению 
соответств