случаи, когда течение вначале является докритическим. 
_
Стокер указывает, что наиболее поразительный и важн
состоит в том, что имеется существенная разница в распро
возмущения, которое вызывается понижением свободной 
сти, и возмущения, возникающего при повышении своб
верхности. Аналогичная картина имеет место также, ког
понижения и повышения поверхности воды возмущение в
изменением скорости частиц воды, т. е., когда скорость, 
от нуля, имеет в одном случае положительные, а в друго
тельные ускорения.
Качественная разница между этими двумя случаями 
‚ской стороны состоит в том, что в первом случае происхо
жение, а во втором 
— поднятие относительно невозмущ
верхности воды, иногда называемое горбом, которое расп
ется в покоящуюся жЖидкость.
Если рассматривать волны очень малой амплитуды с т
четом, что уравнения можно линеаризовать, то никакого с
ного различия в обоих случаях не будет. Таким образом
между этими двумя случаями, как уже указывалось, явля
ствием нелинейности дифференциальных уравнений.
При исследовании этой задачи Стокер использует тео
ных волн на мелкой воде, проводя решение методом хара
Полагая в зоне покоя и==ио==0, наклон любой прям
теристики выражают формулой
при 
#==т -© — 80 () 
— 
), 
где с — скорость распространения при х==0 
— задано у
| 
с== 
Ик (@ -0 =с () 
- 
При изменении т формула (3.67) дает всю совокуп
мых характеристик в зоне движения плоскости х7. Значени
и и с вдоль одной и той же характеристики постоянны, та
тая ио==0, значение и вдоль характеристики
й (к) == 2 [е (к) — с)].