трения о дно и сохраняя предположение Ё«й, мо
также волновое уравнение для &:
че (#б о) — р( 
‚Для плоского случая при тех же допущениях имее
2(@4) на 
)- тб
ГДё
Фы_т(1)+...т(1)_%(й бр ) —%(л 
Уравнения (1.55) 
— (1.57) аналогичны дифференци
нениям, описывающим, например, вынужденные коле
стержня и электрические колебания.
В ряде задач о длинноволновых колебаниях ур
1968) 
представляет 
интерес 
исследование диссип
за счет горизонтального турбулентного трения. Так
фекты могут быть значительными в областях специа
рии и при пространственной неоднородности поля 
учета их необходимо правые части исходных урав
(1.2) 
дополнить 
соответственно 
членами 
А\У®
А\’®о(х, у, г; ), где А — коэффициент горизонтальн
ной вязкости, \У*-——плоский лапласиан. В результа
интегрирования исходных уравнении с этими членам
стему
да 
В 
— 
В
р кё ау — /о® оа— (2)*}“‘4
Ф ней нннр — 
—ФАЯб
дг 
д(а 
н , 0(2 
- )9 
|
Ё + 
‚ дх 
+ 
ду 
— 0. 
24