рд
р
р
скорости по осям координат, р—- давление, р——-п
<х и т„ — горизонтальные компоненты силы трения,
й ди ‚ 
No до
ветственно — 
; 
(и — турбулентная вязко
о дё ’р д2°
енная величина вертикальной компоненты угловой
щения Земли.
Кроме того, дополнительные уравнения должны в
трения с полями скорости.
Если г = 0 — невозмущенная поверхность моря, &
дно, $==&(х, у, #) — свободная поверхность, а 1:
компоненты напряжения ветра, ра — давление на своб
ности, граничные условия будут:
и=0==@9==0 
при 
г==—-й, 
ст *су——-——т;‚ 
при 2==Ё, 
р==р, при 2==% 
%Ё-—{—и%—{—ъ%:т при г ==&. 
Положим теперь, что горизонтальные масштабы 
‘на значительно больше глубины, что всегда.имеет 
ных условиях. При одном и том же масштабе врем
измеряется процесс штормового нагона (несколько ч
положение приводит к выводу, что вертикальные ск
тикальные ускорения частиц жидкости также малы 
с горизонтальными.
Равносильным утверждением (Стокер, 1959) явл
деление давления внутри жидкости по гидростатич
(1 За)\ откуда следует:
дР — дРа
ох — 
- @р- дх ‚
др _ 
|
— 
ее 
|
СК&З&ННОЭ позволяет ПреДПОЛОЖИТЬ‚...НТО ГОРИЗОНТ
‘сти ОТНОСИТЭЛЬНО мало.. ИЗМ&НЯЮТСЯ по ВЭРТИК&ЛИ 
16